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Updated: 24 March 2018.

ビッグバン

Ｂｉｇ　Ｂａｎｇ：初期宇宙の特異点と急膨張を大爆発に例える理論−超高温・高密度のシンギュラリティー状態から拡大

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応用科学

▢▢▢ 【インフォグラフィック】 ▢▢▢

未来学 - Futurology

線形概念の時間として発生を予測される未来

▢▢▢ 出来事の原因 ▢▢▢

物理的宇宙論でビッグバン理論は、現在のところ、科学界で優勢を占める宇宙論モデルとして初期宇宙の発展を記述します

ビッグバン理論によれば、初期宇宙が非常に超高温・高密度な状態でした、そのとき、指数関数的に急速な拡大を遂げます

時空の急膨張が宇宙を冷却する事象を引き起こしました、そして一方、現在の継続的に拡大する状態の結果をもたらします

宇宙は、特異点から最初に発生する拡大の後で十分に冷やされ、様々な素粒子まで変換されるエネルギーを可能にしました

理論が初期条件に対する何かの説明を提供できません、むしろ、シンギュラリティーから後の宇宙進化を説明するでしょう

▢▢▢ ビッグバン ▢▢▢

ビッグバン理論の主張は、理論的基盤となる２つの主な前提（物理法則と宇宙原理の普遍性）の想定によって左右されます

ビッグバンモデルの枠組みがアインシュタインの一般相対性理論と空間の均質性・等方性のような仮定に基づいていました

宇宙原理は、宇宙の大規模スケールの均質・等方な状態に関する言及です、その発想を公準として最初に採用していました

けれども、現在、一般相対性理論が物理法則と宇宙原理の普遍性の検証で太陽系と連星の規模の厳格なテストに合格します

そして一方、宇宙論的スケールへ一般相対性理論の外挿は、ビッグバン理論の様々な側面の実証的成功から検証されました

▢▢▢ ビッグバン ▢▢▢

物理的宇宙は、想定された総エネルギー密度に応じて正、負、あるいは、零として空間の曲率を持っているかもしれません

曲率が臨界密度よりも小さいならば、負であり、一方、大きいならば、正です、そして、零であるならば、平坦宇宙でした

問題は、臨界密度から時間と共に成長した何かの小さな出発点です、しかし、まだ、宇宙が、今日、平坦に近いままでした

けれども、初期宇宙は、より臨界密度に近い密度でなければなりません、その状態から１０＾６２ｓ以下の部分で離れます

そのとき、与えられた平坦性から脱却するための自然なタイムスケールがプランク時間（１０＾−４３ｓ）かもしれません

▢▢▢ ビッグバン ▢▢▢

一般相対性理論は、時空が場の方程式の正確な解である計量から記され、互いを分かつ近くのポイントの距離を決定します

ポイントは、天体・銀河・恒星であるかもしれません、グリッドによって指定され、時空の全てにわたって敷設されました

宇宙原理が計量（メトリック）から大規模スケールで均質・等方である拡大・縮小した宇宙を表現させて意味するでしょう

正・負・零の空間の曲率は、フリードマン−ルメートル−ロバートソン−ウォーカー（ＦＬＲＷ）計量の一意的な１つです

観測結果から共動座標が宇宙と一緒にグリッドを拡大させ、オブジェクトは、固定点に残り、唯一、宇宙膨張で動きました

▢▢▢ ビッグバン ▢▢▢

ビッグバンの仮説は、十分にテストされた科学理論であり、そして、現在のところ、広く科学界に受け入れられた知識です

膨張宇宙論が現代の天文学を通して観測された様々な現象の広い範囲に対する包括的説明を提供することを可能にしました

宇宙論モデルのビッグバンの核となるアイデアは、何かの宇宙論から独立して発見した多くの観測によって引き出されます

銀河の間の距離が、今日、増加するでしょう、あらゆるものは、過去で共に接近していたことを推測することもできました

そして一方、拡大の最も初期の絶対的なインスタント（瞬間）に関する証拠は、現在のところ、ほとんど存在していません

▢▢▢ ビッグバン ▢▢▢

仮説的素粒子で磁気単極子の異議は、大統一理論の予測から１９７０年代後半で提起され、単一の電荷量を持つと考えます

初期宇宙で磁気単極子の存在が明白でしょう、正味の磁荷であり、大統一理論から導き出した空間における位相欠陥でした

磁気単極子のオブジェクトは、遥かに高い密度で結果として生じる観測結果の熱い初期宇宙で効果的に生産できるでしょう

しかし、現在のところ、可能であるとして与えられた探索は、まだ、何かの磁気単極子を見ることを決してできていません

棒磁石から磁気単極子を作ることが不可能でした、棒磁石の切断は、半分の各々で北の極や南の極を持つ訳ではありません

▢▢▢ ビッグバン ▢▢▢

前提として地平線問題の結果は、有限の宇宙で情報が光よりも早く旅することのできない制限を課されます（粒子地平線）

宇宙マイクロ波背景放射から観測された等方性は、インフレーションが現れないならば、このポイントで問題を生じました

放射や物質の支配する宇宙は、エポックの最後の散乱で同じ温度の広い領域を発生させるようなメカニズムではありません

インフレーションが発生したならば、指数関数的膨張は、観測可能な地平線を越えて宇宙の大規模な領域を圧するでしょう

ハイゼンベルグの不確定性原理は、インフレーションの段階で宇宙規模に拡大された量子の熱揺らぎの存在を予測しました

▢▢▢ ビッグバン ▢▢▢

遠方の銀河やクエーサーの観測は、それらの天体（オブジェクト）が赤方偏移している現象の確かな証拠として示されます

彼方の発する光は、長波長側にシフトしました、オブジェクトの周波数スペクトルを取得して照合することで観測できます

光と相互作用する化学元素の原子を通して発見される輝線スペクトルや吸収線スペクトルの分光パターンとして現れました

これらの赤方偏移が全ての方向から観測されたオブジェクトの間で均等に分散するでしょう、均一な等方性で見つかります

一方、赤方偏移は、光のドップラーシフトとして解釈されるならば、オブジェクトの後退速度を計算することができました

▢▢▢ ビッグバン ▢▢▢

宇宙論で暗黒エネルギーは、思索的理論にもかかわらず、宇宙の加速する拡大のような提起された多くの問題を解決します

ｌａ型超新星の赤方偏移における大きさの関係の測定結果によると、その宇宙の加速している拡大を明確に示していました

一般相対性理論が加速する拡大を説明するため大きな負の圧力のコンポーネントから構成した宇宙エネルギーを要求します

現在、宇宙の観測は、ほぼ空間的に平坦であることを示しました、ほぼ正確な臨界密度を必要とする質量／エネルギーです

ダークエネルギー理論は、示唆するとして通常の方法のクラスターではなく、失われたエネルギー密度の最良の説明でした

▢▢▢ ビッグバン ▢▢▢

宇宙論で暗黒物質は、そのように呼ばれる何かが１９７０年代と１９８０年代を通して様々な観測によって明確になります

今日、目に見える物質は、銀河内や銀河間で重力の見かけによる強さを十分に説明していません（光学的に観測できない）

宇宙にある物質の最大９０％が暗黒物質（光を放たないか通常のバリオン物質と相互作用しない）である考えに至りました

観測可能な宇宙の想定は、ほとんど、通常の物質が予測を案内します、そして一方、観測結果と強く矛盾しているでしょう

暗黒物質の間接証拠が他の物質に関する重力影響からもたらされました、暗黒物質の粒子は、実験室で観察されていません

▢▢▢ ビッグバン ▢▢▢

現在の宇宙は、ビッグバンから最も遠い部分で見つかる多くの物質によると、ほぼ完全に物質から作られたことを示します

現在の観察結果が初期宇宙を示唆しました、そのとき、宇宙は、若く非常に熱い温度であることを一般に想定するでしょう

統計学的に平衡状態です、バリオン（３つのクォークから構成するハドロン）と反バリオンが等しい数で保たれていました

バリオン生成は、バリオン数が保存されないことの仮定であり、観測で見つかる物質と反物質の非対称を考慮した結果です

サハロフの３条件は、標準モデルで現れました、しかし、その効果が現在のバリオンの非対称を十分に説明できていません

▢▢▢ ビッグバン ▢▢▢

１９２０年代にルメートルは、「太古の原子の仮説」と呼んだ何かを通してビッグバン理論になる何かを最初に提案します

科学者が最初のアイデアから時間をかけて現代の理論の観測結果（宇宙の膨張）を伴うシンセサイズまで形成するでしょう

ビッグバン・モデルのフレームワークは、一般相対性理論と空間の均質性・等方性のような想定の簡素化に左右されました

ほとんどの科学者が１９６４年の宇宙マイクロ波背景放射の発見によってビッグバンのシナリオを確信するようになります

そのとき、特にスペクトル（すなわち、各波長で測定した放射線の量）は、黒体の熱放射と一致することが発見されました

▢▢▢ ビッグバン ▢▢▢

ビッグバン・モデルは、宇宙の物質の相対的存在量を算出します、バリオンとフォトンのパラメーターの比に依存しました

したがって、物質の存在量の値が宇宙マイクロ波背景放射の揺らぎの詳細な構造から独立して計算することを可能にします

バリオンとフォトンの比の単一の値から測定された存在量は、少なくとも大体の予測として全てについて同意するでしょう

近いけれども、４＾Ｈｅ（ヘリウム）と７＾Ｌｉ（リチウム）で正式に矛盾しました、重水素に対する優勢が合意されます

観測結果にもかかわらず、ビッグバン元素合成によって予測した存在量の一般的な一貫性は、ビッグバンの強い証拠でした

▢▢▢ ビッグバン ▢▢▢

１９９０年代で球状星団の年齢の観測結果は、ビッグバン宇宙論と矛盾するように見えるかもしれない結果として現れます

コンピュータ・シミュレーションの球状星団の観測が１５０億歳を示唆しました、１３７億年前のビッグバンと矛盾します

現在、球状星団の年齢は、全宇宙の年齢制限によって境界を配置しました、この下限が宇宙論の重要な制約となっています

したがって、宇宙論で観測されたクラスター（銀河団）の年齢を測定する正確な方法に関して幾つかの質問を残すでしょう

しかし、はっきりしていました、観測した球状星団（他のモデルの使用）は、もはやビッグバン理論と矛盾して現れません

▢▢▢ ビッグバン ▢▢▢

ビッグバンで非常に初期の宇宙は、様々なシナリオが各々の宇宙論を通して根底から異なり、空論的思索の全ての発想です

初期宇宙の期間は、とても熱く、素粒子が現在の粒子加速器でアクセスできるよりも非常に高いエネルギーを想定しました

宇宙論は、インフレーションの終了でクォーク−グルーオン・プラズマに満たされ、より少なく思索的な物理学になります

ラムダ−コールドダークマター・モデルがＦＬＲＷ計量、フリードマン方程式、宇宙論的状態方程式を使用する理論でした

宇宙をインフレーション時代の後から現在・未来まで申し分なく記しているけれども、ビッグバンの起源を何も言いません

▢▢▢ 初期宇宙 ▢▢▢

ビッグバンで初期特異点は、量子ゆらぎの前にある宇宙の質量と時空の全てを含むと考えられた無限密度の重力特異点です

初期特異点が急な爆発の結果で現在の宇宙を作成することになるビッグバンと以降のインフレーションを引き起こしました

現在、一般相対性理論は、宇宙の全ての質量とエネルギーを含む初期特異点（宇宙の初め）を予測するために使用されます

そして、宇宙の時空の密度が無限大の点まで圧縮されるでしょう、特異点や実際のビッグバンを見ることは、不可能でした

したがって、特異点の内側で実在しない時間と空間のためにビッグバンの以前から現在まで放射線を放つ方法もありません

▢▢▢ 初期宇宙 ▢▢▢

物理的宇宙論でプランク・エポックは、ゼロ秒から約１０＾−４３秒（プランク時間）まで宇宙の歴史の最も早い期間です

プランク時間がプランクに因んで名付けられる時間の最短区間でした、プランク・エポックは、わずかな一瞬で持続します

そのとき、重力の量子効果は、重要と考えられ、プランク時間が長さの最小単位のプランク長に等しい距離の実在でしょう

重力の存在は、全ての力が約１３８億年前のプランク・エポックのプランク時間に統一されている可能性を仄めかしました

科学は、現在、プランク時間よりも短い間隔やプランク長よりも短い距離で発生する出来事の予測を行うことができません

▢▢▢ 初期宇宙 ▢▢▢

物理的宇宙論で大統一時代は、強い相互作用・弱い相互作用・電磁相互作用を統一した大統一理論による特性を仮定します

大統一時代がビッグバン後の約１０＾−４３秒から始まり、そのとき、宇宙は、大統一理論による特性温度へ匹敵しました

大統一エネルギーは、１０＾１５ＧｅＶとして解釈されるならば、大統一時代が１０＾２７Ｋよりも高い温度に対応します

３つの基本的相互作用（強い力・弱い力・電磁力）は、「電子原子力（エレクトロニュークリア）」として統一されました

重力をプランク時代の終わりに分離します、フレーバー、色電荷、質量、電荷などの物理特性が大統一時代に無意味でした

▢▢▢ 初期宇宙 ▢▢▢

物理的宇宙論で電弱時代は、そのとき、宇宙の温度が単一の電弱相互作用に弱い力と電磁力を一つにできる十分な高温です

電弱時代（ > １００ＧｅＶ）がビッグバン後の約１０＾−３６秒に始まりました、強い力は、電弱相互作用から分離します

そのとき、インフラトン場のポテンシャル・エネルギーは、ビッグバン後の約１０＾−３２秒に急膨張を引き起こしました

インフレーション時代で粒子の相互作用がＷ・Ｚボソンとヒッグス・ボソンのようなエキゾチック粒子を大量に作成します

電弱時代の物理学は、初期宇宙で以前の期間（プランク時代や大統一時代）の物理学よりも遥かに良く理解されていました

▢▢▢ 初期宇宙 ▢▢▢

物理的宇宙論でインフレーション時代は、そのとき、理論によれば、宇宙が非常に急速な指数関数的膨張によって進みます

急速な拡大が少なくとも１０＾２６倍に初期宇宙の直線寸法を増加させ、少なくとも１０＾７８倍に体積を増加させました

拡大は、相転移で引き起こされたと考えられます、ビッグバン後の約１０＾３６秒に前の大統一時代の終わりを告げました

宇宙の相転移の理論的製品の一つがインフラトン場と呼ばれるスカラー場（空間の特定の座標系と無関係な値の対応）です

インフラトン場は、宇宙全体の最低エネルギー状態へ落ち着き、時空構造の急速な拡大につながる反発力を発生させました

▢▢▢ 初期宇宙 ▢▢▢

物理的宇宙論でクォーク時代は、そのとき、重力・強い力・弱い力・電磁力の基本相互作用が見慣れた現在の形を取ります

しかしながら、宇宙の温度が、まだ、あまりにも高すぎました、クォークは、共に結合できず、ハドロンを形成できません

ビッグバン後の約１０＾−１２秒を開始します、電弱相互作用は、弱い力と電磁力に分離して前の電弱時代を終了しました

宇宙がクォークとレプトン、そして、その反粒子を含む濃密な熱いクォーク−グルーオン・プラズマによって満ちています

粒子の間の衝突は、余りにもエネルギッシュであり、中間子やバリオンにクォークを組み合わせることができませんでした

▢▢▢ 初期宇宙 ▢▢▢

物理的宇宙論でハドロン時代は、ビッグバンの後の約１０＾−６に開始され、宇宙の質量がハドロンによって支配されます

宇宙の温度は、十分な低さに落ちました、そのとき、クォークがハドロンを形成するため共に結合することを可能にします

当初、熱平衡状態に物質と反物質を保つ宇宙の温度は、低下を続け、もはや、ハドロン／反ハドロンの対を生成できません

ほとんどのハドロンと反ハドロンが、その時から、ハドロンの小さな残留物を残して対消滅反応の結果として除去されます

ハドロン時代は、そして一方、反ハドロンのふるい落としが次のレプトン時代の始まるビッグバンの１秒後に完了しました

▢▢▢ 初期宇宙 ▢▢▢

物理的宇宙論でバリオジェネシスは、初期の宇宙でバリオンと反バリオンの非対称を生み出した物理過程の仮説の言及です

バリオジェネシス（バリオン生成）が宇宙を構成している物質の残り（物質と反物質の不均衡）の結果を引き起こしました

バリオン生成の理論は、かなりの量で残される現在の物質の理由について場の量子論のような物理学を採用して説明します

理論の根本的な違い（例えば、大統一バリオン生成と電弱バリオン生成）が基本粒子の間の相互作用について説明しました

後に続く次のステップは、より良く理解されているビッグバン元素合成です、そのとき、軽い原子核の形成を開始しました

▢▢▢ 初期宇宙 ▢▢▢

物理的宇宙論でレプトン時代は、レプトンが宇宙の質量を支配している時代であり、ビッグバンの後の約１秒で開始します

ハドロンと反ハドロンの大半をハドロン時代（バリオンと中間子）の最後で互いに対消滅させる後の初期宇宙の進化でした

レプトン時代の初期宇宙の温度は、十分に高く、まだ、レプトン／反レプトンの対が生成され、そのような熱平衡状態です

その後、ほとんどのレプトンと反レプトンを対消滅反応によって除去されました、レプトンの小さな残留物を後に残します

宇宙の質量は、レプトン時代（荷電レプトンと中性ニュートリノ）の後に続くフォトン時代で光子によって支配されました

▢▢▢ 初期宇宙 ▢▢▢

物理的宇宙論でフォトン時代は、光子が宇宙のエネルギーを支配している時代であり、その初期宇宙の進化を後に続けます

原子核が元素合成の過程で作成されました、ビッグバンの約１０秒後に開始するフォトン時代の最初の数分間で発生します

宇宙は、光子時代の残りの部分で核子、電子、そして、光子の高温高密度プラズマを含み、状態の長い期間が継続しました

ビッグバンの約３８万年後に宇宙の温度は、原子核が中性原子を形成するために電子と組み合わさるポイントまで落ちます

結果として、もはや、光子は、物質と頻繁に相互作用しません、宇宙が透明になり、宇宙マイクロ波背景放射を放ちました

▢▢▢ 初期宇宙 ▢▢▢

物理的宇宙論でビッグバン元素合成は、水素の軽い同位体よりも他の核子について初期宇宙で生産されることを言及します

原初の原子核合成がビッグバンの後のわずかな時間を通して行なわれました、多くの科学者は、その出来事を信じています

そして、重水素、ヘリウム同位体、リチウム同位体として知られる水素の重い同位体の形成に責任を持つと考えられました

これら幾つかの放射性の不安定か安定している原子核に加えて他の同位体は、また、原初元素合成から生成されるでしょう

不安定な同位体が安定同位体の１つを作成するために他の原子核まで崩壊するか融合するかどちらかの結果を持つでしょう

▢▢▢ 初期宇宙 ▢▢▢

ビッグバン宇宙論で再イオン化は、バリオンが電気的中性になる暗黒時代の後の宇宙で物質を再イオン化したプロセスです

初期宇宙の最後としてガスの２つの主な相転位である第１相の再結合から透明になり、第２相の再イオン化を経験しました

バリオン物質の大部分は、水素の形として存在します、そして、通常、再イオン化が水素ガスの再イオン化を指摘しました

第１相変化は、宇宙の冷却に起因します、中性水素の陽子と電子の組み合わせの割合が水素のイオン化よりも高い率でした

第２相変化は、十分にエネルギッシュな初期宇宙で現れます、オブジェクトを形成するために中性水素をイオン化しました

▢▢▢ 初期宇宙 ▢▢▢

天文学でスパイト高原は、銀河ハローの軌道を巡る古い星で見つかるリチウムの豊富なベースライン（基線電波干渉）です

リチウム元素が、最初、観測可能な宇宙を創造するビッグバンを通して生成され、原子核合成から理論値を導出できました

宇宙の存在比は、様々なビッグバン・モデルが理論値の制約を満たすことで失敗します、科学界で拒絶／補正の対象でした

豊富なリチウムは、他のプロセスで大幅に変更されない古い種族ＩＩ星から測定されます（原初の豊かさの良好な推定値）

研究の結果が効果的な温度の古い天体の間で高原を形作るリチウムの豊かな表面温度によるグラフの曲線を現していました

▢▢▢ 物理学 ▢▢▢

物理学で重力は、質量に比例した力を通して各々の他を引き付ける物体の自然現象であり、一般相対性理論で説明されます

重力がエージェント（媒介物）としてよく知られました、出来事の原因であり、質量としてオブジェクトへ重みを与えます

重力相互作用は、合体するため物質を分散させ、元の状態に残るため一体化しました、そのとき、地球で地面へ落下します

地球、太陽、宇宙のように、ほとんどの巨視的物体が存在しているために重力として知られる特有の関連を受け取りました

核力の強い力・弱い力・電磁力と共に自然界の基本相互作用です、時空の曲率の結果として慣性物体の運動を支配しました

▢▢▢ 物理学 ▢▢▢

物理学で素粒子物理学は、粒子（物質や放射として参照されている何かの成分）の存在と相互作用を取り扱う研究分野です

粒子の存在の何かが、現在の認識によると、量子場の励起とダイナミクスの後へ続く相互作用によって理解されるでしょう

基本的な場（フィールド）とダイナミクスによる現在の理解は、標準モデルとして知られ、理論的に一つへ纏められました

標準モデルが今日まで実施された全ての実験的テストを通して、ほぼ、同意することの可能な結果として発見するでしょう

けれども、ほとんどの素粒子物理学者は、自然の不完全な説明であると信じています、根本的理論の発見を待っていました

▢▢▢ 素粒子物理学 ▢▢▢

素粒子の分類は、標準モデルが現在の状態であり、ゲージボソンによる強い力、弱い力、電磁力の基本相互作用を述べます

標準モデルは、最終的にヒッグス粒子として知られたボソンの何かのタイプについて存在していることを予測していました

大型ハドロン衝突型加速器のような装置を使用してヒッグス粒子、超対称性粒子、そして、他の新たな物理学を探索します

ヒッグス機構がワインバーグとサラムによって素粒子物理学に組み込まれ、標準モデルを構成する重要な部分となりました

メカニズムである対称性の破れは、幾つかの種類の方法を通して多数で提案され、まだ、物理学者が何も決定していません

▢▢▢ 素粒子物理学 ▢▢▢

理論物理学で階層性問題は、ラグランジアンの基本的パラメータ（Ｌ≡ Ｔ−Ｖ）が幾つかで大きく異なることに参照します

「繰り込み」として知られる規定の方法から測定された基本的パラメータに関連して引き起こされることを可能にしました

繰り込みは、計算量で生じる無限大を扱うために採用され、連続体として現れた無限積分の意味を理解するテクニックです

しかし、繰り込みパラメータが量子補正（通常は冪発散）の幾つかで微妙にキャンセルする無限積分から問題となりました

素粒子物理学で重要な階層性問題を見つけます、基本相互作用で重力よりも１０＾３２倍も強い弱い力の理由を尋ねました

▢▢▢ 素粒子物理学 ▢▢▢

階層性問題で繰り込みは、難しいです、なぜなら、このような量子補正（異なる符号）が、通常、冪発散として現れました

そのとき、ラグランジアンＬ≡ Ｔ−Ｖの基本的パラメータは、実験を通して測定する幾つかによって異なるとして現れます

素粒子物理学の階層性問題は、おそらく、技術的に説得力のある新しいモデルを開発することによって解決されるでしょう

未解決問題の一つである階層性問題が「微調整の問題」と「自然の問題」に関連しました（量子補正の値の恣意的な選択）

提案される一つの解法は、多くの物理学者で人気のある超対称性を通して見つかり、階層性問題を解決するかもしれません

▢▢▢ 素粒子物理学 ▢▢▢

ヒッグス・ボゾンは、質量の生成に関連するヒッグス機構の最も簡単な方法であるけれども、問題がない訳ではありません

結果として素粒子物理学者は、代替モデルを捜します、そして、ヒッグス階層の問題を含む難問の一つ以上を解決しました

対称性の破れに対する源として標準モデルで持ち出されたヒッグス場に関して他の選択肢の存在を提案するかもしれません

ヒッグス場やヒッグス粒子を含まない素粒子物理学の理論モデルの方法論は、ヒッグスレス・モデルとして知られています

電弱対称性を破り、非ゼロの真空期待値を作成する追加のヒッグス場よりもむしろ「強い相互作用のダイナミクス」でした

▢▢▢ 素粒子物理学 ▢▢▢

素粒子物理学で万物の理論は、理論物理学で一般に信じられている自然界に存在した４つの力を統一的に記述する試みです

万物の理論（ＴＯＥ）に関する多くの候補が２０世紀の間で提案されました、しかし、どれも実験的に確認されていません

作られる万物の理論の主な問題は、一般相対性理論と量子力学を統一する難しさであり、物理学の未解決問題の一つでした

理論を説明する量子力学の大衆化を通して時間をかけて長期に渡って積み重なり、統一されるかどうか説明されるでしょう

全ての基本的相互作用と自然における全ての粒子の理論に基づく単一のモデルを通して実験的に確認されるかもしれません

▢▢▢ 素粒子物理学 ▢▢▢

素粒子物理学で大統一理論（ＧＵＴ）は、標準モデルの３つのゲージ相互作用が高エネルギーで統一されていたと考えます

強い相互作用、そして、弱い相互作用、それから、電磁相互作用が一つの大きなゲージ対称性で合併していたと考えました

素粒子物理学で実験的に検証されている標準モデルは、独立した相互作用、対称性、そして、結合定数によって基づきます

全てのＧＵＴモデルが非常に複雑でした、複雑さの主な理由は、観測されるフェルミオンの質量と混合角の再現の困難です

これまでのところ、難解さと効果的な観測の不足のため一般に受け入れられる認められた大統一理論モデルは、ありません

▢▢▢ 大統一理論 ▢▢▢

素粒子物理学でゲオルギ−グラショー・モデルは、標準モデル・ゲージ群ＳＵ（３）×ＳＵ（２）×Ｕ（１）を一つにします

１９７４年にゲオルギとグラショーによって提案される特定の単純ゲージ群へ組み合わされた大統一理論（ＧＵＴ）でした

それから統一群ＳＵ（５）が幾つかの高エネルギースケールで標準モデルのサブ・グループまで自発的に壊れると考えます

ゲオルギ−グラショー・モデルは、大統一スケールの時から一つの既約表現までレプトンとクォークが組み合わされました

バリオン数を保存しない相互作用は、存在します、しかし、まだＢ−Ｌが保存され、陽子崩壊メカニズムを生み出しました

▢▢▢ 素粒子物理学 ▢▢▢

素粒子物理学で電弱理論は、電弱相互作用を扱い、素粒子物理学の標準モデルの一部を構成する十分に確立された理論です

宇宙が非常に高いエネルギーで光子と複素スカラーヒッグス場のダブレットのような４質量ゲージボソンの場を持ちました

しかし、低いエネルギーでゲージ対称性は、自発的に電磁力のＵ（１）対称性に分解されます（ヒッグス場の真空期待値）

弱いカップリングの｛１− γ＾５｝／２のファクターが要因のスピノル場の左巻きのコンポーネントである外の射影でした

電弱理論のそのような方法であり、そして、対称性の破れの後で一般に「カイラル理論」であるために述べられるでしょう

▢▢▢ 電弱理論 ▢▢▢

素粒子物理学で電弱相互作用は、自然の４つの基本的相互作用の弱い相互作用と電磁相互作用の２つを統一的に記述します

しかし、弱い力と電磁力が日常の低エネルギーで非常に異なって表れ、理論は、同じ力の２つの異なる面のモデル化でした

弱い力と電磁力は、１００ＧｅＶのオーダーにおける統一エネルギーの基準より上で単一の電弱力として合併するでしょう

電弱相互作用の理論に対する貢献のためグラショー、ワインバーグ、サラムが１９７９年にノーベル物理学賞を受賞します

グラショー−ワインバーグ−サラムの電弱統一理論の方法は、トホーフトの後で数学的に一貫性のあることを示されました

▢▢▢ 電弱理論 ▢▢▢

数学的に電弱相互作用の統一は、それぞれ、全てが無質量であるＳＵ（２）× Ｕ（１）ゲージ群の下で達成を可能にします

対応しているゲージボゾンがＷ＾＋，Ｗ＾０，Ｗ＾−の弱アイソスピンのウィークボゾンと弱超電荷のＢ＾０ボソンでした

ウィークボソンとフォトンとしてＳＵ（２）× Ｕ（１）＿ＹからＵ（１）＿ｅｍまで電弱対称性の自発的対称性の破れです

質量の生成のヒッグス機構で引き起こしました、Ｕ（１）＿ＹとＵ（１）＿ｅｍは、ユニタリ群Ｕ（１）の異なる複製です

Ｑ＝Ｙ／２＋Ｉ＿３によるＵ（１）＿ｅｍ、ＹがＵ（１）＿Ｙの弱超電荷、Ｉ＿３は、ＳＵ（２）の弱アイソスピンでした

▢▢▢ 電弱理論 ▢▢▢

素粒子物理学で粒子の超電荷（ハイパーチャージ）Ｙは、ＳＵ（３）モデルの強い相互作用としえ関係している量子数です

ハイパーチャージがＳＵ（３）モデルで定義されました、そして一方、アイソスピンは、ＳＵ（２）モデルで定義されます

粒子の超電荷（ハイパーチャージ）に関する概念は、一つの荷量へアイソスピンとフレーバーを組み合わせて統一しました

一方、「超電荷」が同じような名前の「弱超電荷」の形から区別されます、電弱相互作用と似ている役割を与えられました

ＳＵ（３）重量図は、２つの量子数Ｉ＿ｚに参照する座標を持つ二次元です、アイソスピンとＹのＺコンポーネントでした

▢▢▢ 電弱理論 ▢▢▢

素粒子物理学で粒子の弱超電荷は、弱いアイソスピンＳＵ（２）の電荷と第三構成要素を関連づける保存された量子数です

その電荷と第三構成要素が頻繁にＹ＿ｗ（超電荷）として表記されました、一方、ゲージ対称性Ｕ（１）に対応しています

したがって、電弱ゲージ群のＳＵ（２）× Ｕ（１）のユニタリ群Ｕ（１）コンポーネントのジェネレーターと見なしました

観測されるＺ＾０ボゾンと量子電磁力学のフォトンを作り出すためＷ＿３電弱量子場で量子場Ｂ（弱超電荷）を混合します

弱超電荷は、そして、強い相互作用の保存されていないハイパーチャージに対するゲル−マンと西島の公式に似ていました

▢▢▢ 素粒子物理学 ▢▢▢

素粒子物理学で標準モデルは、ＳＵ（３） × ＳＵ（２） ×　Ｕ（１）による繰り込み可能な相対論的量子ゲージ場理論です

ユニタリ積グループの数学で説明され、基本的粒子（ゲージボソン、クォーク、レプトン、ヒッグス粒子）が含まれました

場の量子論の性質に基づく粒子の基本的なセットは、しかしながら、状況に応じて異なって表現させることを可能にします

標準モデルは、量子場でした、時空の範囲内の全てが量子場理論の基本的オブジェクトとして点によって定義されています

摂動的量子場理論を通して計算するために準備として重要なステップは、「演算子」の因数（要因）を分離することでした

▢▢▢ 標準模型 ▢▢▢

古典力学でシステムの状態は、通常の変数の小さなセットも可能であり、ダイナミクスを変数の時間発展から決定しました

フェルミオン（半奇数スピンの量子力学的粒子）のゲージ場が相互作用を可能にする「カップル」として存在していました

質量の発生する相互作用は、粒子のキラリティー（対掌性）の反転定数によって達成できることを理解することも可能です

したがって、ヒッグス機構における次数として大質量ボソンによって「吸収」されました、必然的にスカラー場を伴います

質量項のような何かを作るため湯川カップリング（Ｖ ≈ スカラーか擬スカラー）からフェルミオンのカップルになりました

▢▢▢ 標準模型 ▢▢▢

最短距離物理（プランク・スケール）は、物理学の最短距離理論（量子重力）の詳細を知らないために最も重要な手段です

〈 φ＾０〉＝ｖがヒッグス場の非消失真空期待値を表現しました、そして一方、ｖの項によって質量の単位を所有しました

ｖは、標準モデルによると、唯一、無次元ではありません、プランク・スケールよりも遥かに小さなパラメータを表します

そのような遥かに小さなパラメータがヒッグス質量とほぼ等しく、そして、他の全ての質量スケールについて設定しました

標準モデルの小さな非ゼロの値へ唯一の本当の微調整（ファインチューニング）です、そして、階層性問題と呼ばれました

▢▢▢ 標準模型 ▢▢▢

理論物理学で量子場理論（ＱＦＴ）は、古典的に表現されるシステムを自由度の無限の数で構築した量子力学的モデルです

量子場理論の方法論が場（フィールド）と多体システム（凝集物質の文脈）の理論的枠組みについて提供を可能にしました

そのように場の量子論は、量子化された場の性質を素粒子物理学や物性物理学の自然的・定量的な言語として考えています

ほとんどの現代素粒子物理学の理論（素粒子と相互作用の標準モデルを含む）が相対論的量子場理論として定式化しました

摂動的量子場理論で粒子の間における「力の媒介粒子」の観念は、摂動論からもたらされ束縛状態である感覚を作りません

▢▢▢ 量子場理論 ▢▢▢

量子場理論でヒッグス場は、遍在する量子場を通して素粒子に質量を与えることで責任があり、このように宇宙を支えます

全ての量子場が関連づけることのできる基本的粒子を持ち、ヒッグス場に関連づけられる粒子は、ヒッグス・ボゾンでした

ヒッグス・ボゾンは、確認されるならば（おそらく発見されているでしょう）、対称性の破れの証明とみなされるでしょう

しかし、自然の中で対称性の破れがどのように発生するか？、正確に確認することは、まだ物理学の主な未回答の問題です

ヒッグス場と特性の証拠（結び付けて考えられる粒子の観測）は、宇宙に対する人間の理解へ大きな影響を与えそうでした

▢▢▢ 量子場理論 ▢▢▢

量子場理論で基本的実体は、粒子ではありません、しかしながら、電磁場のような場（フィールド）として見られています

粒子（素粒子）の属性が相対論的に量子のようなふるまいを可能にする場における振動や永続的変化によって表されました

電磁場で振動は、フォトンと呼ばれ、それらがヒッグス場（素粒子の質量を獲得する場）でヒッグス・ボゾンと呼ばれます

幾つかの量子場は、既知の素粒子を表しました、標準模型がＳＵ（３） × ＳＵ（２） ×　Ｕ（１）として繰り込み可能です

そして一方、量子場における他の実在は、自発的対称性の破れを可能にした力の異なる種類の間で違いを引き起こしました

▢▢▢ 量子場理論 ▢▢▢

ヒッグス機構の「機械性」は、質量を有する無質量のゲージ場を授けた自発的対称性の破れに基づく手続きと考えられます

空間の全てに行き渡るスカラー場（大きさだけを持つ場）として見なされるヒッグス場の実在の想定によって基づきました

質量ゼロのヒッグス粒子の場でカップリングすることによってポテンシャル・エネルギー（位置エネルギー）を獲得します

そして、エネルギーと質量の関係を通して質量として受け継がれ、それから、より強い結合がより重い粒子を取得しました

ヒッグス場の相互作用を通じて質量を獲得する粒子の方法は、インクを吸収した吸い取り紙に類似しているかもしれません

▢▢▢ 量子場理論 ▢▢▢

ヒッグス場は、宇宙の他の全てが到来する真空のエネルギーとして提案されます、量子力学で無の状態を想定していません

時間は、出来事を開始する最初の瞬間を通して未分化エネルギーの特徴の無い対称性を持ちました、それが全ての宇宙です

空間は、離散的に発生する相転移を通して温度と密度を下げる連続対称性の破れを持ちました、それが宇宙を生み出します

したがって、最後は、電弱力の破れであり、弱い力と電磁力を解放しました、今、実験で届く範囲の宇宙論的エポックです

まだ、現在の実験で手の届かないところにある相転移の宇宙論的エポックが、そのとき、強い力から電弱力を分離しました

▢▢▢ 量子場理論 ▢▢▢

物理学でゲージ理論は、ラグランジアンが局所変換の連続群を通して不変である場の理論として現代素粒子論を記述します

「ゲージ」（物差し）が有限の自由度の離散的粒子に適用するラグランジアン（Ｌ＝Ｔ−Ｖ）の冗長な自由度の言及でした

リー群を形作るゲージの間における可能な変換は、ゲージ変換と呼ばれます、理論の対称群やゲージ群として参照しました

したがって、ゲージ場が局所群の変換による不変性（ゲージ不変性）を確実にしたラグランジアンによって含まれています

このような理論の想定から量子化されているならば、ゲージ場のクアンタ（量子の複数）は、ゲージボソンと呼ばれました

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

ゲージ理論は、何かのリー群に関連付けたグループ・ジェネレーターのリー代数（非結合的乗法によるベクトル空間）です

各々のグループ・ジェネレーターのために群の生成元でゲージ場と呼ばれた対応しているベクトル場を必然的に生じました

対称群が非可換であるならば、ゲージ理論は、非アーベル（非可換）の参照です、普段の例であるヤン＝ミルズ理論でした

現在のところ、ゲージ理論は、粒子のダイナミクスに関する説明で成功している場の理論であり、素粒子物理学に重要です

局所対称性の要求がゲージ理論の礎石であり、厳格な制約として大局対称性（グローバル対称性）のために述べられました

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

物理学の多くの強力な理論は、幾つかの対称変換群を通して不変であるラグランジアン（Ｌ＝Ｔ−Ｖ）によって記述します

したがって、有限の自由度の離散的粒子は、そのとき、あらゆる空間のポイントで同様に実行する変換によって不変でした

実際、グローバル対称性が正しい局所対称性を呈します、そのようなグループのパラメーターは、時空で固定していました

ゲージ対称性は、一般相対性理論の等価原理の類似体も可能であり、時空の各点が局所参照フレームの選択を可能にします

グローバル対称性とゲージ対称性の両方は、システムについて説明するために冗長性（余剰性）の何かを反映していました

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

ゲージ理論でゲージ共変微分は、一般相対性理論で示された共変微分の一般化のように接続（コネクション）を保持します

理論がゲージ変換を持つならば、特定の方程式で幾つかの物理的性質は、これらの変換の下で維持することを意味しました

ゲージ共変微分は、同様に序数微分（常微分）が真のベクトル演算子のような行動の作成の方向で修正することもできます

そのように共変微分を使用して書かれた方程式は、そのようなゲージ変換の方法から物理的性質が保存されているでしょう

ゲージ共変は、その効果のためゲージ場が導入され、接続に関する共変微分の観点によって変化の全ての率を策定しました

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

ゲージ理論のゲージ共変バージョンは、効果のために特有の関連を受け取ります、ゲージ場を導入することから現れました

数学で「エーレスマン接続」が接続（コネクション）に関する共変微分の項で変化の全ての率を公式として表現しています

ゲージ場（粒子の間に働く力を媒介する）は、数学的構成（相対的配置）について記述している本質的な部分になりました

相対的配置は、ゲージ場がゲージ変換によって除去することも可能であり、場の強さ（数学の曲率）の特性をもたらします

したがって、ゲージ場は、何処でもゼロであり、そして、ゲージ理論によると、これらを相対的配置に制限しませんでした

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

全体の相対的配置（構成）の可能なゲージ変換の集合は、所定のゲージ理論でグループ（理論のゲージ群）を形成できます

ゲージ群の要素は、時空の点から（有限次元）リー群まで滑らかに変化する関数としてパラメータ化することも可能でした

各々のポイントの値がポイント（点）を覆って広がるファイバー（繊維）によってゲージ変換のアクションを表しています

ゲージ変換は、また、空間的／時間的に全ての点で一定のパラメーターから幾何学的座標系の剛体回転へ似ているでしょう

したがって、ゲージ変換に基づくパラメーターが定数関数ではなく、局所対称性（ローカル対称性）として言及されました

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

物理学で局所対称性は、スムーズ（滑らか）なベース・マニホールドのポイントに従属させる幾つかの物理量の対称性です

そして、そのような物理量が、例えば、理論を通してテンソルやラグランジアンのように観察できることを可能にしました

局所対称性の必要条件は、ゲージ理論の基礎として前提となる厳格な制約であり、素粒子物理学で重要な役割を果たします

実際にグローバル対称性（大局対称性）は、単にグループのパラメータとして時空の間で固定されている局所対称性でした

ゲージ理論が局所対称性に大局対称性を「拡張」します、重力ゲージ理論は、一般相対性理論の歴史的発展へ似ていました

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

物理学でゲージ不変性（ゲージ対称性）は、観測可能な物理量における同一の結果の基になる場の異なる構成を言及します

場の理論の特性であり、けれども、直接、観測されません、このような性質を有する理論が「ゲージ理論」と呼ばれました

現代の物理的理論は、場の面を通して現実を記述します（例えば、重力場、電磁場、そして、電子と他の全ての素粒子場）

ゲージ理論の一般的な特徴がどれも基本的な場ではありません、ゲージ変換の変化は、直接、測定することを可能にします

一方、観察した物理量（荷量・エネルギー・速度）の一つは、ゲージ変換で変化せず、実験的に測定することができました

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

観察可能な物理量は、異なる構成を有する場（フィールド）から引き出されたにもかかわらず、これが一つで見つかります

対称性が特定の変換の下で不変の何かの種類や性質に言及しました、そして、ゲージ対称性（ゲージ不変性）と呼ばれます

ゲージ変換の重要性は、素粒子物理学で着実に成長しました、したがって、ゲージ理論が物理学の法則を制約するでしょう

なぜなら、観測可能な物理量の観点のとき、ゲージ変換で導入する全ての変更は、互いをキャンセルしなければなりません

非可換群を構成したゲージ対称性（ヤン−ミルズ理論）であるならば、質量が維持されるためにゼロでなければなりません

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

２０世紀で物理学者は、局所ゲージ対称性の制約を通して生じる全ての力（基本的相互作用）について徐々に実現化します

ゲージ不変性（ゲージ対称性）が空間と時間におけるポイント（点）からポイントまで異ならせる変換の場合に現れました

摂動的量子場理論（通常、散乱理論のため採用される）は、ゲージボゾンと呼ばれる力の媒介粒子によって力を記述します

ゲージボゾンとして知られる他に及ぼす力を媒介した基本粒子の性質がゲージ変換（局所対称性）の性質で決定されました

ゲージ理論の努力の集大成は、素粒子の標準モデルです、量子場理論が重力を除く基本的相互作用の全てを説明できました

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

ゲージ理論でヤン−ミルズ理論は、非可換群のＳＵ（Ｎ）シンメトリーグループから構成されたゲージ対称性に基づきます

ラグランジアン（Ｌ＝Ｔ−Ｖ）に含まれているゲージ場が局所群の変換を通して不変性（ゲージ対称性）を確実にしました

標準モデルは、対称群ＳＵ（３）× ＳＵ（２）× Ｕ（１）を通して強い相互作用と統一した電弱相互作用を組み合わせます

１９５４年の初期にアーベル群（可換）に対するゲージ理論の概念が非アーベル群（非可換）まで拡張されて到来しました

ヤン−ミルズ理論は、異なる対称群の間で質量ギャップを所有しています、そして、その実在を共に現すことができました

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

強い相互作用と電弱相互作用は、変化の下で不変の対称性に含まれるでしょう、しかし、現在のエポックで統一されません

３つの基本相互作用のカップリング定数の観察から非常に高いエネルギーで単一状態に収束すると考えます（大統一理論）

量子色力学の低いエネルギーの現象学は、完全に理解されていません、強いカップリングの理論が成し遂げる難しさでした

けれども、理論的に証明されていない「閉じ込め」の理由は、一貫した実験的観察から発見されています（漸近的自由性）

実際の実験的観測の証拠から「低いエネルギーによって閉じ込める」量子色力学は、数学の問題が大きく関係していました

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

ゲージ理論でトホーフト η 記号は、ローレンツ代数のジェネレターの項でＳＵ（２）リー代数のジェネレーターの一つです

トホーフト記号がクロネッカー・デルタ（二変数関数 ）とレビ−チビタ記号（擬テンソル）のブレンドから表現されました

２つの変数の関数（等しい場合１、他の場合０）とテンソル計算の記号（完全反対称：−１，０，＋１）を混ぜ合わせます

ＳＵ（２）リー代数のジェネレーターで１つの表現を導入しました、ＢＰＳＴインスタントンを構築するため使用されます

１の変数として曲率を持つ瞬間であり、ユークリッド時空のＳＵ（２）ヤン−ミルズ理論の運動方程式の古典的な解でした

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

ゲージ理論でＢＰＳＴインスタントンは、最小のＳＵ（２）ラグランジアン密度によって見つかり、本質的に非摂動的です

理論的な真空で異なる２つの間の変換について記述することを意味しました、したがって、ウィック回転の後の出来事です

ウィック回転が実数変数に虚数変数を使用して変換するユークリッド空間でミンコフスキー空間の数学的解を見つけました

本来、閉じ込め問題を解決することを希望します、素粒子物理学の経路を切り開くけれども、希望は、実現されていません

ポリャコフがコンパクトな量子色力学の三次元における閉じ込めの原因であるインスタントンを１９８７年に証明しました

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

理論物理学でトホーフト−ポリャコフ単極子は、ディラック単極子に類似する位相ソリトン（非線形方程式の孤立波）です

トホーフト−ポリャコフ単極子（モノポール）が、しかし、何かの特異点（基準の適用できない点）の範囲外にありました

ヒッグス場（質量を獲得するヒッグス粒子）とカップルであるゲージ群Ｇを有するヤン−ミルズ理論のケースで起こります

ヤン−ミルズ理論のゲージ群Ｇは、自発的に壊れ、そして、ヒッグス機構を通して、より小さなグループＨへ下るでしょう

ディラック単極子と似ていないトホーフト−ポリャコフ単極子が総エネルギーのスムーズな解ｒ＝０の周りに局在しました

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

理論物理学でカスケード・ゲージ理論は、何回も適用しなければならない急に変化したカップリング（結合）を言及します

そして、サイバーグ双対性（同じ普遍性クラスの同じ固定点に流れる双対性）の方向におけるスケールで現れ出るでしょう

クレバノフとストラッスラーがコニフォールドの歪んだ変形のためＡｄＳ／ＣＦＴ対応のＮ＝１ゲージ理論を研究しました

コニフォールドは、特定の基準として地域が円錐形に見えるポイントの円錐特異点を含むことのできる多様体の一般化です

ＡｄＳ／ＣＦＴ対応は、一つ以上の低い次元の空間の共形（等角）境界で定義され、重力の範囲外で推測される同値でした

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

理論物理学でカイラル・ゲージ理論は、荷量カイラル・フェルミオン（ワイル・スピノル：左巻き・右巻き）の量子場です

例えば、標準モデルがカイラル・ゲージ理論として言及されるでしょう（カイラル対称性：同一にはならない鏡像の性質）

カイラル荷量フェルミ粒子は、位相的な理由によってゲージ対称性を壊すことなく質量を与えることの可能ではありません

グローバル対称性から異なる矛盾に至るでしょう、ゲージ異常が一貫したカイラル・ゲージ理論で全くあってはなりません

規則化は、ほとんど必然的にゲージ対称性を破ることが必要でしょう、最初の場所でゲージ異常に対する責任を持ちました

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

量子場理論でゲージ重力理論は、重力の記述のために基本相互作用の普遍的説明を提供したヤン−ミルズ理論を拡張します

重力の最初のゲージ・モデル（ラグランジアンの冗長な自由度）がゲージ理論の誕生で２年後の１９５６年に提案しました

しかしながら、ヤン−ミルズ理論（非可換群を構成するゲージ対称性）の類推によって重力のゲージ理論の構築を試みます

一般的な共変変換（等角写像）として問題に遭遇した内部対称性（時空を含まない変換の対称性）のゲージ・モデルでした

擬リーマン計量（テトラ場）のゲージ状態の確立に努めます、共変変換の無限小ジェネレータを翻訳ゲージ群と考えました

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

理論物理学でサイバーグ−ウィッテン・ゲージ理論は、同じ普遍性の同じ固定点まで流れる低エネルギー物理を決定します

言い換えれば、モジュライ空間が超対称粒子の荷量であり、電気と磁気の塊をモジュライ空間の項として見なしていました

計算のセットは、事実を組み合わせることから拡張された超対称性のＮ＝２を持つゲージ理論における可能性と非自明です

ラグランジアン（Ｌ＝Ｔ−Ｖ）の様々なパラメータが超対称性の結果の正則関数でした、古典極限の理論の既知の挙動です

完全な量子論でモジュライ空間は、古典理論（各点が同型類と一対一で対応する多様体）から多少異なる構造を持ちました

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

理論物理学でユニタリ・ゲージは、自発的対称性の破れを有するゲージ理論におけるゲージ固定の特定の選択（一元）です

言い換えれば、ユニタリ・ゲージの何かが最小限の自由としてスカラー度のマニフェスト数（宣言・檄文）を作成しました

一元ゲージによってゴールドストーンボソンのコンポーネントの基底に変換されます、スカラー場がゼロへ設定されました

電弱理論による自由度は、スピン１のＺ＾０ボソンとＷ＾＋−ボソンの三極性、スカラーヒッグス粒子と光子の二極性です

通常、ツリーレベルの計算であり、多くの場合、ループ計算のため他のゲージ選択肢が計算の数学的複雑さを軽減しました

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

素粒子物理学でウェス−ズミノ・ゲージは、超対称性（ボゾンとフェルミオンの統一）を持つゲージ理論のゲージ変換です

ウェス−ズミノ・ゲージで超対称化ゲージ変換が選ばれました、したがって、ボゾンとフェルミオンを統一して記述します

けれども、理論的方向性は、ほとんどのコンポーネントが超ベクトル場の通常の物理的な一つを除いて消えてしまいました

そのとき、超空間（ボゾンとフェルミオンを統一して記述できる空間）の関数は、コンポーネントの項として拡大されます

非超対称性共変ゲージとして頻繁に使用するでしょう、残存ゲージ対称性が従来のボソニック型のゲージ変換のようでした

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

ゲージ理論でゲージ固定は、場の変数における自由度の冗長性に対処するため必要とされた数学的な手順を意味しています

定義によってゲージ理論が局所場構成の細部の同値クラスとしてシステムの各々の物理的に別個の相対的配置を表しました

任意の同じ同値類で２つの構成の細部です、構成空間における非物理的軸の剪断に相当するゲージ変換に関連していました

ゲージ理論による定量的な物理的予測のほとんどは、自由度の非物理的次数の制御と無視の一貫した規定の下で得られます

空間の詳細な構成の非物理的軸が物理モデルの基本的特性でした、しかし、軸に直角な方向の特別なセットではありません

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

ゲージ固定は、特定の詳細な構成で各々の物理的構成を表現する断面の決定に関与した自由度の膨大な量で存在しています

賢明なゲージ固定が計り知れない計算の簡略化を可能にするけれども、より現実的な物理モデルで徐々に難しくなりました

量子場理論の応用は、特に高次で続く計算のとき、無限大の発散を防ぐ繰り込み（再規格化）に関連する複雑化を伴います

歴史的に自由度の冗長性に対処する手順が論理的な一貫性と計算性を要する検索でした、扱いやすいゲージ固定の手順です

目まぐるしく技術的に難しい、様々な面の同等性を実証する努力は、１９世紀後半から現在まで数理物理学を牽引しました

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

量子場理論で繰り込みは、自己相互作用の影響を補うために数量の値の変更を通して計算量に生じた無限大を取り扱います

使用する自己類似の幾何学的構造でした、無限を生じない場合は、ラグランジアンに現れる質量と場の再規格化が必要です

理論物理学で繰り込み群（ＲＧ）は、異なる距離スケールによる物理システムの変化を体系的に調査する数学的装置でした

粒子物理学でエネルギースケールとして根底にある他に及ぼす力の法則（量子場理論に纏められる）の変化を反映させます

物理過程がエネルギー／運動量を異ならせて現れ、そして、不確実性原理で効果的に結合する距離スケールを解決しました

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

数学で何かのラグランジアン・システムは、一般的なゲージ対称性を認めます、しかし、自明として生じるかもしれません

ゲージ対称性の概念がパラメータの関数によって左右され、現代の理論物理学における場の理論の礎石として存在しました

ラグランジアンＬ＝Ｔ−Ｖのゲージ対称性は、幾つかのベクトル束Ｅ（位相空間）に関する微分演算子として定義されます

ゲージ対称性の値がＬ（ラグランジアン）の「変化のある対称性」や「正確な対称性」から線形空間で取得されるでしょう

したがって、ヤン−ミルズ・ゲージ理論とゲージ重力理論は、ゲージ対称性を有する古典的な場の理論を実証していました

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

物理学でゲージ原理は、自由なラグランジアン（Ｌ＝Ｔ−Ｖ）から相互作用項を手に入れる方法の特定の手順を表現します

連続的対称性（システムの幾何特性における連続的変化で現れる不変性を特徴付ける）に関して対称的なゲージ原理でした

グローバル対称群の局所化（あるいは、ゲージ）の結果が追加する場（電磁場のような）の含有を伴わなければなりません

行動における適切な相互作用項と運動項と共にあり、そのようなラグランジアン（Ｌ＝Ｔ−Ｖ）を拡張する方向を持ちます

ローカライゼーションは、局所変換から新しく拡張されたグループに関する共変（広い型から狭い型まで変換する）でした

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

理論物理学で非アーベル的ゲージ変換は、乗算で可換法則に従わない、幾つかのグループＧの値を取得したゲージ変換です

要素が乗算されるとき、可換法則に従いません、電磁気学の物理によると、Ｇの本来の選択は、Ｕ（１）であり、可換です

ゲージ変換の手段で要素は、非アベリアン・リー群Ｇを取り替えません、すなわち、一般にａ＊ｂ＝ｂ＊ａを満たしません

四元数｜の非アーベル的構造であり、標準モデルが対称群ＳＵ（３）× ＳＵ（２）× Ｕ（１）非可換ゲージ理論の形でした

Ｕ（１）は、光子とゲージ場のアーベル・ゲージ理論です、四元数（ａ＋ｂｉ＋ｃｊ＋ｄｋ）が複素数を拡張した形でした

▢▢▢ ゲージ理論 ▢▢▢

素粒子物理学でゲージーノ凝縮は、双線形表現の幾つかのモデルによってゼロ以外の真空期待値について表現させています

ゲージボソンの超対称パートナー（ゲージーノ）によって超対称性（ボゾンとフェルミオンの統一）理論で構築されました

ゲージーノ、そして、ボゾン的ゲージ場、それから、Ｄ項がウェス−ズミノ・ゲージの超対称ベクトル超場の構成要素です

ウェス−ズミノ・ゲージで λ は、ゲージーノ場（スピノル）を表していました、そして一方、Λ がエネルギースケールです

ａとｂは、リー代数の指数であり、α と β がファン・デル・ワルデン指数（四次元時空で二成分スピノル）を表現しました

▢▢▢ 量子場理論 ▢▢▢

物理学でラチス・モデルは、空間や時空の連続体と対照的なラチス（格子）によって定義している物理モデルを言及します

格子モデルが、本来、物性物理学の文脈で現れました、連続体モデルの離散化で自動的に結晶の原子のラチスを形作ります

現在のところ、理論物理学で多くの理由のため非常に人気を持ち、例えば、熱力学の数学的モデルなどで使われていました

幾つかのモデルは、正確に解けました、そして、故に摂動論から学ぶことのできる何かを越えて物理学へ洞察を提供します

ソリトンを含み正確に解くテクニックが逆散乱変換とラックス・ペア方式、ヤン−バクスター方程式と量子群を含みました

▢▢▢ ラチス・モデル ▢▢▢

ラチス・モデルは、また、計算物理学の方式による研究に対してイデアル（理想）であり、特別な部分集合として用います

任意の連続体モデルの離散化として言及され、環論やリー代数のイデアルからラチス・モデルへ自動的に向きを変えました

凝集物性物理学における格子モデルの例は、これらモデルの多くの厳密解（解けるとき）がソリトンの存在を含んでいます

ソリトンの存在を含むモデルの解は、量子場理論の本質として申し分なく、相転移、磁化、スケーリング挙動の洞察でした

物理的な格子モデルが頻繁に連続体理論の近似値で現れます、より一般的に格子場理論や格子ゲージ理論の研究領域でした

▢▢▢ ラチス・モデル ▢▢▢

物理学でラチス・ゲージ理論は、格子（ラチス）に離散化された時空を通してラグランジアンの冗長な自由度を研究します

素粒子物理学でゲージ理論が重要として素粒子の有力な理論（標準モデル・量子色力学・量子電磁力学）を含んでいました

非摂動論ゲージ理論は、無限次元経路積分の評価を必然的に含む形式化の連続時空の計算であり、しかし、手に負えません

離散時空に関する経路積分が有限次元になり、モンテカルロ法のような確率的シミュレーション手法で評価を可能にします

無限大になる格子のとき、互いは、無限に近く、連続ゲージ理論が直感的に回復され、この事実の数学的証明を欠きました

▢▢▢ 量子場理論 ▢▢▢

素粒子物理学で超対称性（ＳＵＳＹ）は、スピンの半分のユニットで異ならせる１つのスピンの素粒子に関する対称性です

他の粒子が超対称パートナーとして知られ、同じ質量と内部量子数（スピンを除く）を持ちました、そして、逆も同じです

あらゆるタイプのボソンに対して超対称性の壊れていない理論によるとフェルミオンの対応するタイプが実在していました

超対称性の証拠は、統一されたゲージ・カップリングです、繰り込み群が標準モデルの３ゲージ結合定数から発展しました

ＳＵＳＹ理論は、粒子の含有量に幾らか敏感です、超対称性結合収束の最小の結合定数を約１０１６ＧｅＶで予測しました

▢▢▢ 超対称性 ▢▢▢

超対称性で四次元ゲージ理論は、粒子と単極子の入れ替えであり、Ｓ双対性（弦の強結合領域と弱結合領域）を実証します

４つのリアル・ジェネレーター（生成：与えられた対象を全て含む最小の構成）を持つ４ＤにおけるＮ＝１超対称性でした

時々、超対称性が本質的な特性から数学で研究されます、正則性として知られる特性を満たす複素場を記述するためでした

正確に計算するため正則的物理量を許し与えます、より現実的な理論で役立つトイ・モデルの超対称性モデルを作りました

理論物理学の一つは、頻繁に超対称性を通して理論的に分析されます、超対称性が、また、内部ゲージ対称性を持ちました

▢▢▢ 超対称性 ▢▢▢

超対称性で四次元ゲージ理論は、超対称のような「ゲージ」（物差し）による一般化を通して心で思い描くために重要です

したがって、心に浮かぶ、四次元で最小のＮ＝１超対称性が一つの超空間（超弦理論）によって記述できるかもしれません

超空間で二成分スピノルと共役に変換する４つの余分なフェルミ粒子的座標 θ＾１ θ＾２ θ＾１ θ＾２ の必然的存在でした

それから、更に８つかより多くの超対称性ジェネレーターを持つ理論は、高次元の超対称性を持つ理論として述べられます

ベクトル超場が典型的なゲージ場とワイル・フェルミオンだけではないけれども、少なくとも一つの複素スカラー場でした

▢▢▢ 超対称性 ▢▢▢

素粒子物理学でゲージーノは、ゲージ理論から予測されたゲージ場の超対称性で組み合わさる架空の超対称パートナーです

フェルミ粒子であり、標準モデルの最小超対称拡張としてグラビティーノ、グルイーノ、ウィーノ、ビーノが存在しました

最小の超対称標準モデル（ＭＳＳＭ）は、標準モデル・ゲージ群に関係のあるベクトル超場（複素スカラー場）を含みます

超対称性でゲージ場がスーパーポテンシャルでした、したがって、ゲージボソンとゲージーノのため運動条件を生成します

ゲージーノ凝縮は、超対称性の破れに至りません、超対称性の破れがあるならば、他の何かとして引き起こされるでしょう

▢▢▢ 超対称性 ▢▢▢

超対称性理論でＤ項は、あらゆるベクトル超場で対応する広がりにおける最後の項 θ＾１ θ＾２ θ＾１ θ＾２ に言及します

全ての超場（超空間の全ての座標によって左右される場）が新しいフェルミ座標を通して拡張させることを可能にしました

したがって、典型的な超場の一般的種類です、そして、確かにベクトル超場は、これら座標の全てによって左右されました

明白な超対称的ラグランジアン（Ｌ＝Ｔ−Ｖ）が、また、超空間（超弦理論）の全体の積分として記されるかもしれません

スーパーポテンシャルのような幾つかの特殊な項は、Ｆ項として知られ、唯一、θ の積分として記述できるかもしれません

▢▢▢ 素粒子物理学 ▢▢▢

素粒子物理学で物質は、質量と体積を有する何かとして一般に考えられ、物体を形作り、そして、空間の一部を構成します

体積が物体によって占有される三次元の空間によって決定されました、質量は、静止質量や不変質量によって決定されます

異なる学術的分野は、「物質」の用語を異ならせて使いました、そして、時々、異なる分野で互換性の無い方向で用います

「質量」の用語がより良い定義であるにもかかわらず、現在のところ、物質の科学的意味で合意された一つは、ありません

アインシュタインは、究極的にあらゆる全ての物質がＥ＝ｍｃ＾２の公式でエネルギーに変換できることを示していました

▢▢▢ 物質 ▢▢▢

素粒子と複合粒子は、現代の素粒子物理学の定義によってクォークとレプトンから作られた物質として考えられるでしょう

けれども、ゲージボゾンが物質では無いでしょう、しかし、固有の相互作用エネルギーは、通常の物質の質量に寄与します

デ・サバタとガスペリーニ（１９８５）によると、物質は、重力の文脈で相互作用の源を意味するスピノル場と考えました

これらを物質の基本的構成要素やゲージ理論のスカラー場として根本的にフェルミオン場から構成することを可能にします

無限の放散を防ぐためスピノル束Ｓのセクションのｎ次元リーマン多様体（Ｍ，ｇ：推移・種数）であるスピン構造でした

▢▢▢ 物質 ▢▢▢

弱い力を媒介するＷボゾンとＺボソンは、クォークやレプトンで作られていません、そのように通常の物質ではありません

通常、フォースキャリアが物質と見なされていません、それから、ウィーク・ボゾンが質量を持っているとしても同様です

クォークは、強い力の色電荷を運び、放射性崩壊を引き起こす弱い力の対象でした、質量粒子であるために重力の対象です

レプトンが強い力を経験せず、色電荷を運ばず、放射性崩壊を引き起こす弱い力の対象の質量粒子として重力の対象でした

電気力（光子）のキャリアは、エネルギーを持ち、弱い力のキャリアが質量を持ち、しかし、どちらも物質と見られません

▢▢▢ 物質 ▢▢▢

素粒子物理学で反物質は、反対の荷量と量子スピンを除いて通常の物質の粒子と同じ質量の反粒子から構成された物質です

反粒子が通常の物質を形作るために他と結合する通常の粒子と同じ方向で反物質を形成するために互いに他と結合しました

ディラックは、１９２８年に電子のシュレーディンガーの波動方程式の相対論的バージョンで反電子の可能性を予測します

物質と反物質の非対称性が目に見える宇宙で発見されました、現在のところ、物理学における最大の未解決問題の一つです

粒子と反粒子を非対称にさせるプロセスは、バリオン生成と呼ばれ、観測される宇宙で物質と反物質の不均衡を生じました

▢▢▢ 反物質 ▢▢▢

現在の宇宙で物質は、反物質よりも遥かに多く、ＣＰ対称性の破れが宇宙の歴史で非対称性を生成するために必要条件です

物質と反物質は、衝突による対消滅で質量をエネルギーとして放出しました、完全に無くなり、エネルギーを後に残します

したがって、物質と反物質の混合は、粒子と反粒子の混合が行う同じ方法を通して両方の消滅へ至ることを可能にしました

そして一方、高エネルギー光子（ガンマ線）を発生させる現象であり、あるいは、他の粒子−反粒子のペアを生じさせます

物質と出会う反物質の最終的結果は、全ての物質を使用可能なエネルギーに変換した一つの方法であるＥ＝ｍｃ＾２でした

▢▢▢ 反物質 ▢▢▢

反物質の現代理論は、ディラックの論文で１９２８年に始まります、しかし、そのとき、反物質の言葉が造られていません

ディラック方程式の解は、負のエネルギー量子状態を含み、結果的に電子の常にエネルギーを放射する可能性の指摘でした

相対論的量子力学から更に悪いことに利用できる無限の負のエネルギー状態を持つためエネルギーの無限の放射を続けます

解決策として正電荷と負のエネルギー（空孔：不足している状態）の両方を持つことのできる電子について提案されました

反粒子の統一的な解釈が、現在、「量子場理論」で役立ちます、宇宙の「無限電荷」と「空孔理論」の問題を解決しました

▢▢▢ 反物質 ▢▢▢

素粒子物理学で反粒子は、ほとんどの粒子で見つかり、同じ質量と反対の電荷を持つ非常に小さな物理的オブジェクトです

自然の法則が粒子と反粒子に関して、ほぼ対称でした、ビッグバン後の物質形成は、物質で構成される宇宙を後に残します

粒子と反粒子は、反対の荷量を持ちました、そして一方、電気的に中性の粒子が反粒子と同一ではないことを必要とします

例えば、中性子は、クォークから作られ、そして一方、反中性子が反クォークから作られ、異なる一つから区別できました

なぜなら、中性子と反中性子の対消滅でエネルギーへ変えます、しかし、他の荷量中性粒子は、それら自身が反粒子でした

▢▢▢ 反物質 ▢▢▢

発見されたＣＰ対称性の破れは、元来、自然の法則としえ完璧と考えられた対称性が近似だけである理由について示します

粒子−反粒子のペアは、互いに対消滅することが可能であり、それから、光子を生成するため必要とされるステップでした

粒子と反粒子の電荷は、反対であり、全ての荷量を保存します、反粒子が特定の種類の放射性崩壊から自然に作られました

反粒子は、ベータ（ β ）崩壊によって作成され、そして一方、地球大気における宇宙線の相互作用から自然に生産されます

例えば、陽電子が自然の放射性崩壊から生産され、そして、素早く電子と対消滅してガンマ（ γ ）線のペアを作成しました

▢▢▢ 反物質 ▢▢▢

反粒子は、｛＋｝や｛−｝の電荷の粒子の崩壊、あるいは、｛＋｝と｛−｝の電荷の粒子の作成から現れるかもしれません

後者が対消滅過程の逆であり、多くのプロセスを通して見られ、粒子加速器のように粒子と反粒子の両方を同時に作ります

スピン量子数ｓは、時々、原子核や粒子で使用しました、スピン符号が、しばしば、｛＋｝や｛−｝によって後に続きます

空間反転で変化しない波動関数（偶数パリティー）と空間反転で打ち消される波動関数（奇数パリティー）を表現しました

仮想粒子の粒子−反粒子のペアの作成を可能にします、空間反転で変化せず、波動関数を打ち消され、電荷を保存しました

▢▢▢ 反物質 ▢▢▢

ディラックは、１９２８年にシュレーディンガーの波動方程式の相対論的バージョンによって反粒子の可能性を予測します

ディラック方程式で負のエネルギー量子状態を含みました、結果として常にエネルギーを放射する粒子の可能性を含みます

方程式が利用できる無限に多くの負のエネルギー状態を持ちました、したがって、エネルギーの無限の量の放射を続けます

けれども、実際のところ、情報の一つの無限の放散ではありません、これを防ぐためにスピン構造を必要とされるでしょう

スピノル束Ｓのセクションでｎ次元リーマン多様体（Ｍ，ｇ）の推移・種数に関するスピン構造によって可能になりました

▢▢▢ 素粒子物理学 ▢▢▢

物理学や化学で亜原子粒子は、核子や原子を構成した原子よりも小さな粒子であり、現在、数百の要素が提案されています

標準モデルは、クォークとレプトンの６つのフレーバーやタイプ、１２ゲージボゾン、ヒッグス・ボゾンを含んでいました

複合亜原子粒子（例えば、陽子や原子核など）として知られる要素が２つ以上の素粒子の状態について束ねて述べられます

亜原子粒子の研究は、量子力学による量子状態を必要とした原子や分子、そして、元素の構造や相互作用の調査研究でした

量子場の存在を要求した粒子の数と種類の変化するプロセスの分析です、亜原子粒子の研究が素粒子物理学と呼ばれました

▢▢▢ 亜原子粒子 ▢▢▢

量子力学で亜原子粒子は、原子よりも小さく、素粒子（物質を構成する要素的粒子）と複合粒子の２つのタイプを持ちます

粒子の概念的発想が「２つ以上の要素」の概念の一つとして古典物理学から継承され、経験する世界について説明しました

亜原子粒子の考えは、しかし、光の実験から量子スケールで波のような性質による粒子の流れのようなふるまいを示します

離散的粒子の概念で固有値が最終的に組み合わされ、確率として知られる不確かな境界の「波束」の概念へ交換されました

アインシュタインの仮説によるとエネルギーと質量は、似ています、つまり、質量を単にエネルギーとして表現できました

▢▢▢ 亜原子粒子 ▢▢▢

素粒子物理学でボゾンは、スピン角運動量の大きさが ℏ の整数倍の粒子であり、ボース−アインシュタイン統計に従います

ボース−アインシュタイン統計は、システムで何かの２つの粒子を入れ替えることから得られる対称状態の統計分布でした

Ｓ＝０，１，２のような整数スピンの特性で深く関係します、ボソンの例として基本粒子・複合粒子・準粒子を含みました

ボーズ粒子が同じ量子状態を占めることを制限せず、フェルミオンとして知られる素粒子のグループから大きく異なります

全ての観察される素粒子は、フェルミ粒子かボーズ粒子のいずれかであり、観測されるボソンの全てがゲージボソンでした

▢▢▢ ボーズ粒子 ▢▢▢

ほとんどのボソンは、複合粒子（中間子、そして、重水素、ヘリウム４、鉛２０８のような偶数質量の安定核）の実在です

標準モデルの５つのボソンが素粒子でした、４つのゲージボゾン（ｇ・Ｚ・Ｗ＾＋−・γ）とヒッグス粒子（Ｈ＾０）です

そして一方、重力（Ｇ）は、仮説上の素粒子（グラビトン）であり、現在のところ、まだ、標準モデルに組み込まれません

グラビトン（重力子）が存在するならば、ボソンでなければなりません、そして、おそらく、ゲージボソンかもしれません

ボソンと対照的にフェルミオンは、フェルミ−ディラック統計に従いました、２つ以上の粒子が同じ量子状態を占めません

▢▢▢ ボーズ粒子 ▢▢▢

素粒子物理学でカメレオンは、非線形の自己相互作用を持つ仮説上のスカラー粒子であり、その粒子の有効質量を与えます

カメレオン（周囲の色に合わせて体色を変えることのできる）が環境に左右され、したがって、他の場に関する実在でした

多くの銀河の間の空間を通して小さな質量を持っているでしょう、けれども、地上の実験で大きな質量は、検出が困難です

暗黒エネルギーと暗黒物質に対する可能な候補の一つでした、そして、宇宙のインフレーションに貢献するかもしれません

ほとんどの理論でカメレオン粒子は、局所的なエネルギー密度の幾つかの冪として表現され、スケール質量を持つでしょう

▢▢▢ ボーズ粒子 ▢▢▢

カメレオンは、中空容器に閉じ込めることもできます、なぜなら、それらが質量の急速な増加について反映できるでしょう

実験的な捜査の一つの戦略が、直接、キャビティへ光子を送り、容器を浸透することでした（カメレオン生産の閉じ込め）

そして、次に光源のスイッチをオフにします、カメレオンは、光子に戻って崩壊しました、残光の存在で示されるでしょう

多数の実験がアクシオンと共にカメレオンの検出を試みられ、５Ｔ磁場のチャンバーの両端でレーザの光を出入りさせます

残光は、残ります、最新の研究結果２０１０年に発表されました、光子と物質のカップリングの範囲で何もみつかりません

▢▢▢ ボーズ粒子 ▢▢▢

素粒子物理学でゲージボソンは、ゲージ場の量子化であり、あらゆる荷量に関連づけたゲージ場の局所の力学的対称性です

クォークがベクトル・ゲージボソンのオクテット（グルーオン）を通して相互作用について扱うでしょう（強い相互作用）

強アイソスピンの荷量は、そのように、対称群がＳＵ（２）フレーバー対称性であり、そのゲージボソンのパイ中間子です

弱アイソスピンは、そして一方、局所対称について言及しました、そのゲージボソンがＺボソンとＷボゾンで述べられます

電磁気学のゲージ場は、そして他方、電磁場の言及であり、そのゲージボソンが光子（フォトン）として呼ばれていました

▢▢▢ ボーズ粒子 ▢▢▢

素粒子物理学と物性物理学でゴールドストーンボゾンは、連続対称性の自発的破れを提示するモデルの必然的なボソンです

スピンレス・ボソンが自発的に壊れている内部対称性ジェネレータへ対応しました、そして、量子数によって特徴づけます

非線形変換（シフト）は、ジェネレーターの作用の下で発生して非対称の真空の外でジェネレーターによって励起しました

ゴールドストーンボソンがゲージ対称性を持つ理論でゲージボソン（ゲージ変換に対して不変の物理法則）に食べられます

ゲージボソンは、ずっしり重くなり、それから、それらの新しい縦偏極がゴールドストーンボソンによって提供されました

▢▢▢ ボーズ粒子 ▢▢▢

素粒子物理学でスカラーボソンは、スピン（角運動量）がゼロに等しいボソンとして特定の座標系と無関係な量の表現です

ボゾンは、量子力学的粒子が整数値のスピンを持つことを意味しました、スカラーであり、値を０に固定（修正）されます

スカラーボソンの名前は、場の量子論から生じました、場の量子論がローレンツ変換の下で特定の変換特性を述べています

場の量子論におけるラグランジアンの相互作用の解釈は、ゲージボソンの交換によって相互作用するスカラーボソンでした

唯一、スカラーが大きさだけを持つ物理量です、それから、一方、ベクトルは、大きさと向きを持つ対比される概念でした

▢▢▢ ボーズ粒子 ▢▢▢

素粒子物理学でベクトルボゾンは、１に等しいスピン量子数を持つボゾンです、標準モデルで素粒子と見なされていました

ゲージボソンが基本的相互作用のフォース・キャリア（他に及ぼす力を運ぶ）であり、ゲージ場の局所の力学的対称性です

また、ベクトルボソンは、クォークと反クォークによって構成されるベクトル中間子のような複合粒子が存在していました

粒子のスピンの構成要素は、何かの軸に沿って３つの固有値（− ħ，０，＋ ħ）を持ちました、その ħ がプランク定数です

ベクトルボソンは、場の量子であると解釈されるならば、この場（フィールド）が、したがって、ベクトル場の表現でした

▢▢▢ ボーズ粒子 ▢▢▢

理論物理学でグラビフォトンは、四次元よりも高時空の重力場の計量テンソルによる励起として浮かび上がる仮想粒子です

カルツァ−クライン理論で記述しました、しかしながら、その重要な物理的性質が（重たい）フォトンに似ているでしょう

時々、「第五の力」として吹き替えられます（レコーディング）、そのようにあるベクトル・フォースを引き起こしました

グラビトンと似ていない力の反発の提供かもしれない引力として申し分ありません（幾つかの技術的意味で反重力タイプ）

特殊な状況で幾つかのモデルは、前述の五次元理論から降り注ぎ、実際に静的極限で重力をキャンセルするかもしれません

▢▢▢ ボーズ粒子 ▢▢▢

物理学でフォノンは、凝縮物質の原子や分子の弾性配列の周期的な集団励起の言及であり、時々、準粒子と呼ばれています

フォノンが固体や液体のような粒子相互作用の弾性構造の振動のモードの量子力学における量子化の励起状態を表しました

したがって、フォノンは、固体の物理的性質の多くで主な役割を果たします（マテリアルの熱的・電気的な伝導率を含む）

長波長のフォノンが音を生じるとしてギリシア語から名付けられました、フォノンの研究は、固体物理学の重要な部分です

仮想的な粒子としてフォノンは、振動／振幅が激しくなる／大きくなることについてフォノンの数の増加として考えました

▢▢▢ ボーズ粒子 ▢▢▢

個体物理学で表面フォノンは、表面（サーフェス）に関連づけられる特定の格子振動の波を局在化したモードの量子化です

固有の表面層で結び付けて考えられるバルク結晶構造の周期、対称、それから、終了のアーティファクト（成果物）でした

２つの方式が表面フォノンをモデリングするために使われ、スラブ法やグリーン関数に基づいたアプローチを用いています

一方は、スラブ法でした、モデリングのアプローチが平行面を有する固体の格子ダイナミクスを使用して問題に近づきます

他方は、グリーン関数に基づくアプローチであり、相関関数が必要とされる計算から情報の何かのタイプへ採用されました

▢▢▢ ボーズ粒子 ▢▢▢

素粒子物理学でゲージボゾンは、自然界の基本的な相互作用の何かを運ぶフォース・キャリアであるボーズ粒子の言及です

素粒子の相互作用が対称性を扱うゲージ理論によって記述され、ゲージボソンの交換によって各々の他と相互作用しました

ゲージ粒子は、普通、仮想粒子として扱われ、前提として、物理法則がゲージ変換に対して不変であることを想定されます

４つの力の相互作用（ゲージ相互作用）を媒介する仮想粒子でした、他に及ぼす力は、ゲージ粒子の交換によって生じます

力を伝える場が同時に粒子であり、双対性の概念は、アインシュタインの古典電磁気学の仮説（光子）で最初に現れました

▢▢▢ ゲージ粒子 ▢▢▢

数学でゲージは、半ノルム（汎関数ｐ：Ｖ→Ｒ）の関数であり、ベクトル空間で全ベクトルに非負のサイズを割り当てます

逐語的に「ゲージ」が測定の標準、あるいは、測定の行為を意味しました、測定器における任意の様々な寸法を規格します

量子場におけるラグランジアンの相互作用の解釈は、ゲージボソンの交換を通して相互に作用させるスカラーボゾンでした

対称群ＳＵ（３）× ＳＵ（２）× Ｕ（１）非可換ゲージ理論が１２ゲージボソン（グルーオン、Ｗボゾン、フォトン）です

量子電磁力学は、対称群Ｕ（１）アーベル・ゲージ理論であり、ゲージボソンの光子と共にあるゲージ場（電磁場）でした

▢▢▢ ゲージ粒子 ▢▢▢

ゲージボゾンでグラビトン（重力子）は、４つの基本相互作用の重力を運んでいるかもしれない仮説上の素粒子の言及です

実験的証拠が不在でした、実在は、知られていません、量子重力の数学的に一貫している理論でゲージボソンを予想します

一般相対性理論でゲージ不変性の役割は、物理法則が不変の同様の対称性（一般座標変換不変性）によって演じられました

トポロジー変更は、超弦理論で確立されたプロセスであり、重力子の交換が背景（バックグラウンド）の変化に相当します

重力子の量子力学的粒子は、スピン２の状態であり、無質量のため２つの偏光が光子のように伝搬方向で直交していました

▢▢▢ ゲージ粒子 ▢▢▢

素粒子物理学で標準モデルは、ゲージボソンの３つの種類について認識します、グルーオンが強い相互作用を担当しました

孤立するグルーオンは、低エネルギーで現れません、なぜなら、カラー荷電であり、そして、色の閉じ込めを耐え忍びます

量子色力学によると、より複雑なグループのＳＵ（３）が８つのジェネレーターを持ち、８つのグルーオンに対応しました

ゲージ理論でゲージボソンは、ゲージ場の量子化のクアンタ（量子の複数）です（半ノルム［汎関数ｐ：Ｖ→Ｒ］の関数）

結果として、ゲージ理論における量子化されたゲージ場のジェネレーターであり、そこに多くのゲージボソンがありました

▢▢▢ ゲージ粒子 ▢▢▢

素粒子物理学の標準モデルは、ゲージボソンの３種類によって認識され、ＺボゾンとＷボゾンが弱い相互作用を担当します

ＷボゾンとＺボゾンは、おおよそ、大統一理論のＳＵ（２）として量子色力学の３つのジェネレーターに対応していました

ゲージボソンがゲージ不変性を伴う技術的理由を通して質量の無い粒子に対する場の方程式で数学的な説明を試みています

したがって、全てのゲージボソンは、理論的にナイーブな（生まれつきの）レベルで質量の無い存在として要求されました

非常に長い範囲を要望します、けれども、弱い相互作用が非常に短い範囲として現れ、更なる理論的洞察を必要としました

▢▢▢ ゲージ粒子 ▢▢▢

標準モデルによるとＷボゾンとＺボゾンは、質量がヒッグス機構を通して獲得され、ヒッグス粒子の存在を想定しています

ヒッグス機構で電弱相互作用のカップルのＳＵ（２）× Ｕ（１）対称性の４つのゲージボゾンをヒッグス場へ統一しました

そして、ヒッグス場（フィールド）は、相互作用ポテンシャルの形に起因する自発的対称性の破れを受けて違いを生じます

宇宙は、その結果として必然的にゼロ以外のヒッグス真空期待値（ＶＥＶ）によって浸透していることを要求するでしょう

したがって、電弱ゲージボソン（Ｚ＾０とＷ＾＋−）の３つが真空期待値のカップルによってそのような質量を与えました

▢▢▢ ゲージ粒子 ▢▢▢

素粒子物理学の標準モデルは、ゲージボソンの３つの種類を認識します、そして、フォトンが電磁相互作用を担当しました

場（フィールド）が必要とされることの結果であり、理論的にゲージ対称性が時空のあらゆる位置で独立して保有されます

量子電磁力学でゲージ群は、Ｕ（１）であり、このような単純なケースが唯一のゲージボソンの「フォトン」を持ちました

電磁場のゲージ対称性は、複素場であるアーベルＵ（１）対称性であり、複素場の位相を変化させる能力を反映しています

フォトンは、電弱相互作用の４つのゲージボソンの一つであり、ヒッグス機構で電弱ゲージボソンの残りの質量ゼロでした

▢▢▢ ゲージ粒子 ▢▢▢

物理学でグラビトンは、量子場理論の枠組みで重力相互作用を媒介した粒子として仮定されているゲージボゾンの一つです

グラビトン（ゲージボゾン）が実在しているならば、無質量を予想しました、なぜなら、重力は、無制限の範囲で現れます

スピン２のボゾンでなければなりません、スピンは、応力−エネルギー・テンソルとして重力の源の事実で後に続きました

セカンド−ランク・テンソルです、スピン１のフォトンと比較してファースト−ランク・テンソルの４カレントの源でした

ゲージ理論で何かの質量の無いスピン２の場（フィールド）が重力と見分けられない力として資格を与えるかもしれません

▢▢▢ グラビトン ▢▢▢

繰り込みは、全ての物理量が計算の終わりで自立します、再規格化可能な観念の後に続く哲学的再評価の新しい概念でした

全ての理論は、繰り込み項の有限の供給として一定の基準で記述されます、理論が結合定数のため負の次元を獲得しました

ラグランジアン（Ｌ＝Ｔ−Ｖ）は、エネルギーの単位に十分な高次元の場の演算子による組み合わせを含むかもしれません

繰り込み項が全ての発散をキャンセルするために必要です、自由パラメータの無限大の数を獲得したように見えるでしょう

したがって、全ての予測は、失われ、科学的に無価値になり、このような理論が「繰り込み可能ではない」と呼ばれました

▢▢▢ グラビトン ▢▢▢

グラビトンは、既知の自然の力に関するモデル化で量子場理論（特に標準モデル）の大きな成功へ至るための必要条件です

したがって、ヤン−ミルズ・ゲージ理論とゲージ重力理論の存在がゲージ対称性を有する古典的な場の理論を実証しました

ゲージ重力理論は、ヤン−ミルズ理論（非可換群を構成するゲージ対称性）の類推によって統一的な理論の構築を試みます

現在、重力子の存在がアインシュタインの一般相対性理論によって導出された重力波を媒介する粒子として提唱されました

重力は、量子場理論の枠組みを通して記述することが可能です、しかし、プランク長の短い距離の相互作用で失敗しました

▢▢▢ グラビトン ▢▢▢

重力は、記述されるとき、古典理論（ツリーダイアグラム）と半古典補正（１ループダイアグラム）が正常にふるまいます

しかしながら、２つのループ、あるいは、より多くのループを有するファインマン図の方法は、紫外発散として至りました

※紫外発散が「非常に高エネルギーのオブジェクトの発散」と「非常に短い距離の物理現象の等価」の無限大に言及します

無限の結果でした、繰り込み可能ではありません、そして、量子化された一般相対性理論のため取り除くこともできません

物理学者は、粒子の確率を計算します、重力子の放出や吸収が無意味な答えを与えるでしょう、理論が予測力を失いました

▢▢▢ グラビトン ▢▢▢

グラビトンは、他の力のフォース・キャリアと異なり、出来事の現れる時空の定義を通して特別な役割を与えられています

量子場理論で平坦なミンコフスキー時空の粒子を取り扱いました、重力が一般相対性理論で時空の歪みとして演じられます

一般相対性理論は、背景に左右されないため述べられ、何かの不変的な幾何学的背景構造を含まず、背景から無関係でした

なぜなら、理論の一般座標変換の不変性が真の時空背景として一つであるために任意の特定の時空背景を許可していません

現在のところ、一般相対性理論は、真実であろうとなかろうと、重力子が未解決の問題である独立した背景を持つでしょう

▢▢▢ グラビトン ▢▢▢

素粒子物理学でストリング理論は、重力の実在を予測する思索的理論であり、明確に定義された相互作用を表現しています

摂動的ストリング理論によると、重力子が非常に特定の低エネルギー振動状態のためストリングとして閉じられていました

また、重力子の散乱は、共形場理論の相関関数から計算を可能にします、ＡｄＳ／ＣＦＴ対応や行列理論から記されました

興味深い特徴がブレーン（膜）にバインドされていない、エンド・ポイントのない密閉されたストリングとして現れました

なぜ重力は、非常に弱い力であるか、ブレーンから高次元空間まで漏れ出る重力子を通して説明することができるでしょう

▢▢▢ グラビトン ▢▢▢

重力子は、検出が非常に困難な素粒子です、理由の一つが重力子と物質の相互作用に対する極めて低い断面に由来しました

例えば、木星の質量を有する１００％の効率の検出器は、１０年ごとに１重力子を観察することを期待されるだけでしょう

けれども、検出可能な条件として中性子星の周りの近い軌道（更に最も好ましい条件）に配置されることを必要とされます

しかし、実験による「重力波」（多くの重力子のコヒーレント状態と見なすことのできる）を検出する努力の進行中でした

実験が個々の重力子を検出できません、重力波の観測は、重力子の特定の特性に関する情報を提供しているかもしれません

▢▢▢ グラビトン ▢▢▢

グラビトンを含む理論のほとんどは、深刻な問題のため苦しみます、高エネルギー・スケールで理論的な困難に至りました

プロセスが量子効果を通して生じる無限大のためにプランク・スケールのような基準によって閉じたエネルギーを含みます

一般相対性理論と量子力学は、そのようなスケールで互換性を持ちません、状況が理論的な観点から批判に耐えられません

重力は、物理学の専門用語で繰り込み可能ではありません、ラグランジアンが十分に高い次元を含んでいるかもしれません

量子力学や量子重力へ新しいアプローチは、必要とされ、可能な解決策の一つが粒子をストリングに置き換えることでした

▢▢▢ グラビトン ▢▢▢

超対称性理論でグラビティーノは、一般相対性理論と超対称性理論の組み合わせによるグラビトンの超対称パートナーです

超重力理論で予想され、存在するならば、スピン３／２のフェルミオンとしてラリタ＝シュウィンガー方程式に従いました

グラビティーノ場のインデックスが４ベクトルの μ＝０，１，２，３とスピノルの α＝１，２ を持つ ψ＿μ α を記述します

一つの μ＝０のためスピン１以上の全ての質量の無い粒子を有しているとして負のノルム（長さ）のモードになるでしょう

これらインデックスのモードは、非物理的でした、一貫性を保証するためにゲージ対称性が存在していなければなりません

▢▢▢ グラビティーノ ▢▢▢

グラビティーノは、超重力相互作用を媒介するフェルミオンとしてモードの δ ψ＿μ α＝ ∂ ＿ μ ε＿ α をキャンセルします

ε ＿α （ｘ）が時空のスピノル関数でした、ゲージ対称性は、局所超対称変換であり、そして、結果として超重力理論です

フォトン（光子）は、電磁気学を媒介する素粒子でした、おそらく、また、グラビトン（重力子）が重力を媒介しています

超対称性は、超重力理論を通して破れる度に超対称性の破れている縮尺によって決定され、そして、質量が獲得されました

標準モデルの階層性問題を解決するならば、グラビティーノは、約１ＴｅＶ／ｃ＾２よりもずっしり重いことができません

▢▢▢ グラビティーノ ▢▢▢

グラビティーノの質量は、超対称性の破れの異なるモデルで大きく異ならせます、宇宙グラビティーノ問題と呼ばれました

選択肢の一つがグラビティーノの安定しているということです、軽い超対称性粒子であり、Ｒパリティは、保存されました

他の選択肢は、グラビティーノが不安定であるということです、この場合、重力相互作用によって崩壊してしまうでしょう

解決策の一つのスプリット超対称性モデルは、グラビティーノから異なる超対称パートナーが別のスケールで出現しました

他の解決策は、わずかに違反しているＲパリティです、そして、グラビティーノが相互作用で最も軽い超対称性粒子でした

▢▢▢ ゲージ粒子 ▢▢▢

物理学でグルーオンは、クォークの間で「強い力」に対応する交換粒子やゲージボソンとして演じたスピン１の素粒子です

その時からクォークがバリオンと中間子を構成しました、それから、強い相互作用は、バリオンと中間子の間で行われます

カラーフォース（色力）は、強い相互作用の源であり、強い相互作用がバリオンを超えて拡張される残留色力のようでした

それから、グルーオンは、量子色力学（ＱＣＤ）によってクォークの強い相互作用を媒介したベクトル・ゲージボソンです

グルーオンがカラー電荷を運び、そして、したがって、量子色力学を媒介することに加えて、強い相互作用に参加しました

▢▢▢ グルーオン ▢▢▢

素粒子物理学でグルーオンは、フォトンのようなＳＵ（３）のベクトル・ボソンであり、１つのスピンによって表されます

一方、クォークがスピノル場（複素ベクトル空間の要素の場）であり、ずっしり重い１つのスピンが３つの偏光状態でした

グルーオンのような質量ゼロのゲージボソンは、ゲージ不変性が要求するために偏光を横断する２つの状態だけを持ちます

場の量子論（量子化した場の性質を取り扱う）で壊れていないゲージ不変性のため質量ゼロのゲージボソンを要求しました

負の固有パリティを持つでしょう、実験は、ほとんどないＭｅＶ／ｃ＾２よりも少なくグルーオン質量を制限するでしょう

▢▢▢ グルーオン ▢▢▢

素粒子物理学でスリージェット・イベントは、最終状態で３つのジェットにクラスター化するような多くの粒子の事象です

粒子の単一のジェット（素粒子物理学実験で現れる狭い円錐形）で構成され、ほとんど全てが同じ方向に飛んで行きました

相互作用の観点から一つの粒子は、ジェットに対応する３つの円錐形（粒子の塊かエネルギーの塊）を描くことが可能です

そして、ほとんどの粒子（エネルギー）は、反応によって作られ、これら錐体の何れかへ属しているように見えるでしょう

現在、スリージェットの出来事がグルーオンの実在の最も直接的な利用できる証拠でした（１９７９年のＴＡＳＳＯ実験）

▢▢▢ グルーオン ▢▢▢

現象としてジェットは、普通に作られ、そのとき、クォークがペアだけで生産され、そして、クォークがハドロン化します

しかし、そのとき、ジェットの偶数の出来事であり、追加の粒子がジェットの奇数の事象を説明するために要求されました

量子色力学は、奇数の追加の粒子がクォークの１つから放射される特にエネルギッシュなグルーオンであることを示します

ハドロン化は、多くがクォークとして行なわれる出来事でしょう、ＱＣＤの硬い散乱プロセスの生成するジェットでしょう

ジェット事象は、特に印象的な特徴が１９７９年にドイツ電子シンクロトロン（ＤＥＳＹ）を通して最初に観察されました

▢▢▢ グルーオン ▢▢▢

素粒子物理学でルンド・ストリング模型は、クォークのハドロナイゼーションの方法に関する現象論的モデルに言及します

しかしながら、ハドロン化の全てがグルーオンの最も高いエネルギーをフィールド・ライン（場線）として取り扱いました

グルーオンは、相互作用から引き付け、とても細く強いカラーフィールド（色場）のチューブ（ストリング）を形成します

ストリングが新たなクォーク−反クォークの対まで崩壊させ、ジェットの間で幾つか逸れたハドロンの結果を持つでしょう

ジェットは、大型電子陽電子衝突加速器の実験を通して詳細に研究され、ルンド・ストリング模型で一貫性を保持しました

▢▢▢ グルーオン ▢▢▢

生成されるクォーク−クォークの対は、ハドロナイゼーション・プロセスの一部として同じ平面内でジェットと遭遇します

その時から、クォーク−クォークのペアによる自己相互作用よりも強いクォーク−グルーオンの相互作用による結果でした

けれども、実際のところ、ハドロン（バリオンとメソン）が２つクォーク・ジェットの間で遥かに少なく観測されています

現象論的モデルの予測は、そのような結果としてジェットのクォークの間でハドロナイゼーションを表していないでしょう

しかし、それら各々と第三の間に表れ、逸れているハドロンを形成するでしょう、これが観察されている正確な何かでした

▢▢▢ グルーオン ▢▢▢

物理学者は、現象の照合を行うためとして、あるいは、同様のプロセスから生産されるフォトンによって事象を見なします

フォトンによってチェックされる場合、クォーク−クォークの相互作用が唯一の強い相互作用による結果として現れました

２つのクォークの間でストリングの形は、それから、今、対応するジェットの間から逸れているハドロンが現れるでしょう

高エネルギー光子を有する２と３のジェット事象の違いは、第三ジェットが強い相互作用によるユニークな特性を持ちます

第三ジェットは、そのとき、グルーオンであるジェットによって本来の粒子を通して説明することを可能にするだけでした

▢▢▢ グルーオン ▢▢▢

素粒子物理学でグルーボールは、価クォークの範囲外でグルーオン粒子から構成される架空の複合粒子について言及します

そのような状態の現象が色荷を運ぶグルーオン（ゲージボソン）のため可能でした、そして、強い相互作用を発生させます

色荷を持つグルーオンは、その時から中性色荷の存在が理論的に可能な状態であり、そして、グルーボールと呼ばれました

ラチス場は、グルーボールの「スペクトル理論」と「第一原理」（他の何かを推測できない）から研究の方向を提供します

仮定的な荷量中性の粒子であり、したがって、唯一の荷量中性の状態によって個々の色荷を構成させることが不可能でした

▢▢▢ グルーオン ▢▢▢

グルーボールは、粒子加速器で識別することが非常に困難です、なぜなら、その粒子が普通の中間子の状態で混ざりました

理論計算によると、現在の加速器技術でアクセス可能なエネルギー範囲に存在している必要のあるグルーボールを示します

２０１１年の現在として、グルーボールを通して同定できる何かが実験から観察され、そして、確実に認識されていました

量子色力学（ＱＣＤ）における「閉じ込め」の対象である全ての色荷運搬粒子の現象として強い相互作用を記述しています

バリオンは、現代の視点として、価クォーク、グルーオン、そして、海クォークにおける一時的なペアから構成されました

▢▢▢ グルーオン ▢▢▢

量子色力学でグルーオンは、８つの独立したタイプがあり、電弱相互作用のＺボゾンとＷボゾンや単一光子と似ていません

そして一方、グルーオンの８つの独立したタイプの存在に対する認識が直感的に理解することを困難にするかもしれません

素粒子物理学によると、クォークは、色荷の３つのタイプを運び、そして、反クォークで反色荷の３つのタイプを運びます

グルーオンが色荷と反色荷の両方を荷うと考えることもできました、しかし、結合している方法を正しく理解するためです

したがって、グルーオンの８つの独立したタイプに関する現象学は、より詳細な色荷量の数学を考慮する必要がありました

▢▢▢ グルーオン ▢▢▢

量子力学で粒子の状態は、重ね合わせの原理（線形システムで成立する特徴）に一致する方法で加えられるかもしれません

つまり、幾つかの特定の量が測定されるならば、幾つかの異なった結果を与える確率で「複合状態」にあるかもしれません

実例として「対掌」（カイラル）の関係は、（ｒ b ＋ｂ r ）／ √２によって記述した色荷状態のグルーオンを示すでしょう

カイラルの事例が「赤−反青」＋「青−反赤」として読むことも可能です、８つの独立したタイプを作ることもできました

一つの状態は、何とかしてグルーオンの色の直接測定を作成できるならば、そこで各々に５０％のチャンスがあるでしょう

▢▢▢ グルーオン ▢▢▢

安定している強い相互作用粒子（ハドロン）は、しばしば、その性質によって観察され「無色」であるとして述べられます

しかし、より正確に「カラーシングレット」（色一重項）の状態であり、数学的にスピン一重項の状態と類似していました

したがって、そのような状態が他の色一重項と相互作用しています、けれども、他の色状態で行なわれる訳ではありません

なぜなら、グルーオン相互作用は、長距離で存在しません、グルーオンがどちらかの一重項状態ではなく行なわれています

色の一重項は、（ｒ r ＋ｂ b ＋ｇ g）／ √ ３でした、状態の色の一つを測定するならば、等しい確率で他が現れるでしょう

▢▢▢ グルーオン ▢▢▢

グルーオンの八色は、独立している８つの色の状態に対応します、状態が記述されるとして共に混合することもできました

状態を提示する多くの方法は、「カラーオクテット」として知られています、これらがゲル−マン行列に相当していました

特定の８つの状態の重要な特徴は、それらが線形独立によって存在していることであり、また、一重項状態から無関係です

独立しているグルーオンの８つのタイプは、何かの他を生み出すため状態から組み合わさる何かを加えることの方向でした

他の多くの選択肢です、しかし、全てが数学的に等価であり、等しい複素体は、少なくとも物理的に同じ結果を与えました

▢▢▢ グルーオン ▢▢▢

量子色力学は、ＳＵ（３）ゲージ対称性のゲージ理論であり、クォークをＮ＿ｆフレーバーのスピノル場として導入します

したがって、基本表現（３によって示されるトリプレット）における各々がカラー・ゲージ群を表現するＳＵ（３）でした

グルーオンは、カラー・ゲージ群であるＳＵ（３）の随伴表現（８によって示されるオクテット）におけるベクトル場です

一般的ゲージ群のためフォース−キャリアの数（グルーオンやフォトンなど）が常に随伴表現の次元で等しくなるでしょう

ＳＵ（Ｎ）は、表現の次元でＮ＾２−１です、グループ論の項で量子色力学がＳＵ（３）ではなく、Ｕ（３）対称性でした

▢▢▢ グルーオン ▢▢▢

グルーオン（ベクトル場）は、その時からグルーオンと呼ばれている存在によって色荷を運び、強い相互作用に参加します

グルーオン−グルーオン相互作用がフラックス・チューブを称するストリングのようなオブジェクトに色場を制約しました

そのとき、一定の力は、及び、伸ばされます、この力によってクォークがハドロンを称した複合粒子で閉じ込められました

そして、２つのクォーク（スピノル場）をバインディングしているエネルギーは、一定の距離を越えて直線的に増加します

そして一方、そこで長さを増やすよりもエネルギー的に有利として真空の外へクォーク−反クォークの対を引き抜きました

▢▢▢ グルーオン ▢▢▢

量子色力学で閉じ込めは、強い相互作用の効果が及ぶ範囲を１０＾−１５ｍに制限します、ほぼ原子核と同じサイズでした

また、グルーオンは、ハドロン内で閉じ込められ、特性を共有します、帰結としてハドロンの核力で必然的に含まれました

グルーオンが核力に対する媒介者であり、バリオンの他のハドロンである中間子（核子を相互につなぐ）と呼ばれています

けれども、単一のグルーオンは、量子色力学の通常の場所（閉じ込め）で自由に旅することが可能ではないかもしれません

グルーボールと呼ばれた完全にグルーオンから形作られるハドロンの仮定的な荷量中性の粒子の存在について予測しました

▢▢▢ グルーオン ▢▢▢

グルーオンは、また、他のエキゾチック・ハドロン（テトラクォークやペンタクォーク）の存在に関して予想されています

実際のところ、通常のハドロン（強い相互作用で結び付く複合粒子）で見つかる仮想のためグルーオンが主な成分でしょう

クォーク−グルーオン・プラズマは、極端な温度と圧力から量子色力学で示される通常の位相を超えて形成されるでしょう

このようなプラズマがベクトル場（グルーオン）とスピノル場（クォーク）の自由粒子として全くハドロンではありません

段階は、漸近的に自由なクォークとグルーオンから成り、それぞれが物質の基本的ビルディング・ブロックを構成しました

▢▢▢ グルーオン ▢▢▢

色荷を有するクォークとグルーオンは、より多くのクォークとグルーオンへフラグメント化することによって姿を現します

色の無い通常の粒子としてハドロン化されることによってジェットにおける何かを通して相互の関連について表現しました

非常に狭い共鳴によるハドロン崩壊の最初の証拠が１９７８年の実験的観察から報告され、瞬間的で不安定な励起状態です

３つのグルーオンから生成した３ジェット事象（粒子の塊かエネルギーの塊）のトポロジーとして解釈するかもしれません

より高いエネルギーで１９７９年に再び３ジェットのトポロジーが観察され、ｑq グルーオン制動放射として解釈しました

▢▢▢ グルーオン ▢▢▢

グルーオンは、強い相互作用で重要な役割を演じます、ハドロン的に行動するとき、光子のグルーオン密度を測定しました

量子色力学の色荷の閉じ込めが自由クォークの探索の失敗を通して検証されます、そして、分数荷量について探索しました

クォークの何かは、通常、量子色とフレーバー数を補償しているペア（クォーク＋反クォーク）によって生産されています

しかしながら、フェルミラボでトップクォークの単一の生産が示され、一方、グルーボールの存在は、証明されていません

２００４−２０１０年に新たな状態のクォーク−グルーオン・プラズマ（核よりも小さな相互作用の物質）を発見しました

▢▢▢ グルーオン ▢▢▢

超対称性理論でグルイーノ g͂ は、強い相互作用で重要な役割を演じたグルーオンの仮説的な超対称パートナーに言及します

グルイーノが実在するならば、大型ハドロン衝突型加速器のような粒子加速器でペアの生成を超対称性から予想されました

色のオクテットとして強い力を通して相互作用します、超対称性理論によってグルイーノは、マヨラナ・フェルミ粒子です

マヨラナ粒子が粒子と反粒子の同一の中性フェルミオンでした、超対称性理論は、ボゾンとフェルミオンの統一を試みます

グルイーノは、レプトン数０、バリオン数０、スピン１／２を持ち、ゲージ粒子と同一のベクトル長の多重項に属しました

▢▢▢ グルイーノ ▢▢▢

グルイーノは、適切な質量関係を満足させて提供されます、強い相互作用を通してスクォークとクォークまで崩壊しました

その後でスクォークが別のクォークと検出器によって残りを見つけられない最も軽い超対称性粒子（ＬＳＰ）へ崩壊します

ハドロン衝突型加速器でグルイーノに対する典型的なシグナルは、４ジェット＋行方不明のエネルギーを意味するでしょう

しかし、グルイーノがスクォークよりも軽いならば、ニュートラリーノとクォーク−反クォークのペアに三体崩壊しました

運動学的に外殻のスクォーク（超対称性理論のボーズ粒子でありスピン０のスカラー粒子）を通してアクセス可能でしょう

▢▢▢ ゲージ粒子 ▢▢▢

粒子物理学でＷボゾンとＺボゾンは、弱い相互作用を媒介するゲージボゾンであり、中間ベクトルボゾンとして知られます

Ｗボソンが１つの素電荷の正と負の各々であり、互いの反粒子の電荷（基本的な力を引き起こす物理的性質）を持ちました

Ｚボソンは、電気的に中性のスピン１のベクトル粒子です、他の全てが電荷０として中性であり、それ自身の反粒子でした

弱い相互作用に対応する交換粒子の３つ（Ｗ＾＋，Ｗ＾−，Ｚ＾０）は、約３ × １０＾−２５秒の半減期で非常に短命です

光子 γ と共にＷ＾＋，Ｗ＾−，Ｚ＾０ボゾン（中間ベクトルボゾン）が電弱相互作用の４つのゲージボソンを構築しました

▢▢▢ ＷボゾンとＺボゾン ▢▢▢

事実としてＷボゾンとＺボゾンは、質量を持ちます、一方、フォトンが質量を持たず、電弱理論の開発で大きな障害でした

電弱相互作用の粒子は、ＳＵ（２）ゲージ理論で正確に記されます、ボソンがゲージ理論で質量ゼロでなければなりません

フォトンは、ポイント（点）における事例であり、電磁力がＵ（１）ゲージ理論を通して述べられるために質量ゼロでした

幾つかのメカニズムは、ＳＵ（２）対称性を破ることが必要とされ、このプロセスでＷボゾンとＺボゾンに質量を与えます

一つの説明でヒッグス機構は、１９６０年代に合意され、まだ、別の新しい粒子の存在（ヒッグス粒子）が予測されました

▢▢▢ ＷボゾンとＺボゾン ▢▢▢

弱い相互作用・電磁相互作用・ヒッグス機構の組み合わせは、グラショー−ワインバーグ−サラム・モデルで記述されます

近頃、ＳＵ（２） × Ｕ（１）ゲージ理論の方法が素粒子物理学における標準模型の柱の一つとして広く受け入れられました

日常の低エネルギーで非常に違って見える弱い相互作用と電磁相互作用を同じ力の２つの異なる側面としてモデル化します

ヒッグス粒子の探索は、行なわれました、２０１１年の時点で１２５ＧｅＶの周りに発見する可能性が高いと考えられます

２０１２年のＡＴＬＡＳ実験とＣＭＳ実験は、１２５．３＋−０．６ＧｅＶの質量を持つ新たな粒子について発見しました

▢▢▢ ＷボゾンとＺボゾン ▢▢▢

最も単純な例としてＳＵ（１）は、自明群であり、したがって、唯一の単一の要素を持つ特殊ユニタリ群について述べます

そして一方、ＳＵ（２）群がノルム１（長さ）の四元数のグループに同型でした、したがって、三次元球面へ微分同相です

四元数のユニットは、その時から三次元空間の特殊ユニタリ群ＳＵ（３）の回転を表現するため使用することもできました

特殊ユニタリ群ＳＵ（２）から回転群の特殊直交群ＳＯ（３）まで全射準同型を持ちます、カーネル｛＋Ｉ，−Ｉ｝でした

ＳＵ（２）がＳＯ（３）の二重被覆群です、関係は、非相対論的量子力学の２スピノルの回転理論で重要な役を演じました

▢▢▢ ＷボゾンとＺボゾン ▢▢▢

Ｗボソンの２つは、中性レプトンであるニュートリノの吸収と放出の媒介者（メディエーター）として最もよく知られます

Ｗ＾＋とＷ＾−の電荷を吸収や放出のような電子と陽電子によって関連づけました、そこで常に核変換が引き起こされます

Ｚボソンは、そして一方、荷量的に中性のベクトル粒子であり、電子と陽電子のような吸収や放出に全く関与していません

ほとんど何時でも物質からニュートリノの弾性的散乱の必要な理論的フォース−メディエイターとして簡単に検出しました

したがって、そのとき、Ｚボソンを通して新しい荷電粒子の生産や吸収の範囲外として何かが起きていなければなりません

▢▢▢ ＷボゾンとＺボゾン ▢▢▢

ニュートリノ弾性散乱のような挙動は、ニュートリノビームの照射による非弾性ニュートリノ相互作用のように一般的です

何時でも電子（レプトンへ分類される素粒子）が運動エネルギーを通して急に動く新たな自由粒子として簡単に現れました

それから、新たなインパルス（衝撃）のような見かけによる結果として現れます、ニュートリノの方向によって動きました

そして、そのような電子による挙動は、ニュートリノビーム（並進する粒子）が存在しているとき、より頻繁に起こります

電子を持つニュートリノ相互作用の結果を推測され、プロセスで単に電子へ衝突して散らばり、運動量の一部を移しました

▢▢▢ ＷボゾンとＺボゾン ▢▢▢

ニュートリノは、単に相互作用を通して電子へニュートリノの運動量の幾つかを移し変え、それから、離れて散らばります

したがって、電子と散乱の一撃でした、なぜなら、そのとき、ニュートリノも電子も強い力によって影響を受けていません

電気的に中性のニュートリノであり、これら粒子の信じられないほど小さな塊は、それらで何かのわずかな重力になります

唯一、このような相互作用が弱い力を通して起こることを可能にしました、そのとき、電子は、核子から作られていません

そして一方、電子は、ニュートリノによって付与された新たな力のインパルス（衝撃）の何かを除いて変更されていません

▢▢▢ ＷボゾンとＺボゾン ▢▢▢

ニュートリノと電子の間で弱い力の相互作用は、荷電の無いウィーク−フォース・ボソン粒子が媒介しなければなりません

したがって、弱い力の相互作用は、Ｚボソンを必要とします、Ｚボソンの中性によって何かの粒子の電荷を変えられません

そして、また、粒子の荷量から他の何か（ストレンジネス、チャーム、バリオン数など）について変えることもできません

Ｚボソンによる放出や吸収は、唯一、スピン、運動量、それから、他の粒子のエネルギーを変更することを可能にしました

粒子の間のＺボソンの交換が中性カレント相互作用と呼ばれ、運動量の移し換えを除き、相互作用する粒子に影響しません

▢▢▢ ＷボゾンとＺボゾン ▢▢▢

ＷボゾンとＺボゾンは、フェルミオン−反フェルミオンのペアに崩壊します、高質量のトップクォークまで崩壊できました

そして、特徴として陽子の約８０倍（Ｗボソン）と約９０倍（Ｚボソン）の大きな質量から短時間で別の粒子に崩壊します

位相空間の効果と高次の補正の無視によって分岐する分数の単純な推計がカップリング定数から計算することもできました

Ｗボソンは、レプトンとニュートリノ、あるいは、アップクォークとダウンクォークの種類に崩壊することを可能にします

Ｚボゾンがフェルミ粒子とその反粒子に崩壊する中性カレントであり、また、対称性の破れる前の位置にある混合物でした

▢▢▢ ＷボゾンとＺボゾン ▢▢▢

超対称性理論でウィーノ W͂＾＋−，W͂＾３は、ＳＵ（２）＿Ｌのゲージ場におけるウィークボソンの超対称パートナーです

フェルミ粒子の４つのニュートラリーノが仮定されました、そして、電気的に中性であり、軽く、一般的に安定しています

４つの状態は、ジーノ（Ｚボゾン）、フォティーノ（光子）、そして、中性ヒッグシーノ（ヒッグス粒子）の混合物でした

フォティーノ（光子のゲージーノ）がニュートラリーノであるためにジーノ、そして、中性ヒッグシーノで混ざり合います

そして一方、荷量を有するウィーノは、チャージーノであるため荷量を有するヒッグシーノによって混ざり合わさりました

▢▢▢ ウィーノとジーノ ▢▢▢

既にある超対称性理論の証拠の１つは、ゲージ結合の統一です、繰り込み群が想定される粒子の含有量に幾らか敏感でした

結合定数は、けれども、標準モデルの繰り込み群を実行するならば、共通するエネルギースケールを全く満たしていません

階層性問題がプランク・スケールと電弱対称性の破れるスケール（１０＾１９ＧｅＶと１０＾２ＧｅＶ）の間の隔たりです

ヒッグス粒子の候補は、１２５ＧｅＶの周りでプランク質量よりも遥かに軽く、階層性問題の解決の一つが超対称性でした

極小超対称標準モデルの付加による標準モデルの３ゲージ結合定数の収束が約１０＾１６ＧｅＶを予測するかもしれません

▢▢▢ ゲージ粒子 ▢▢▢

素粒子物理学でフォトンは、光の量子です、全ての電磁放射における他の形として電磁力のフォースキャリアを荷いました

そのとき、仮想光子を通して静的でした、この他に及ぼす力の影響が微視的・巨視的なレベルの両方で簡単に観察可能です

なぜなら、光子（フォトン）は、静止質量を持ちません、そして、この特性が長い距離における相互作用を可能にしました

全ての素粒子のようにフォトンは、現在のところ、量子力学によって最も良く説明され、波動と粒子の二重性を提示します

光子モデルが光のエネルギーの周波数依存性の説明であり、そして、熱平衡状態における物質と放射の機能を説明しました

▢▢▢ フォトン ▢▢▢

物理学で量子は、相互作用に関与する何かの物理的実体の最小量の言及であり、粒子的性質と波動的性質の両方を持ちます

唯一、特定の離散的値によって取得できる大きさを表現している物理量を意味しました、量子数について関連のある項です

量子化した実体の例がフェルミオンと呼ばれる物質の反対称交換や素粒子のフォトンと他のボゾンのエネルギー移動でした

通常、クアンタ（量子の複数の実在）は、それらによって蓄えられたエネルギーを有する離散パケットとみなされています

プランクは、クアンタが形を変えることのできる粒子（吸収と放出）と考え、この現象を黒体放射によって観察できました

▢▢▢ フォトン ▢▢▢

素粒子物理学の標準モデルでフォトンは、時空のあらゆる点で特定の対称性を有する物理法則の必然的な帰結を記述します

フォトン（光子）の固有の特性が電荷、質量、そして、スピン（角運動量）としてゲージ対称性の性質から決定されました

そして、電磁場は、したがって、ゲージ場（ゲージ理論で量子化した局所の力学的対称性）として理解することもできます

すなわち、場（フィールド）として要求することから結果的に時空のあらゆる場所でゲージ対称性を独立して保有しました

光子が２つの可能な偏光状態（垂直・水平）を持ちます、それから、正確に３つの連続するパラメーターで記述されました

▢▢▢ フォトン ▢▢▢

電磁場に対するゲージ対称性は、複素数のアベリアンＵ（１）対称性です、エネルギーやラグランジアンとして現れました

それから作られる複素数の相を異ならせた能力を反映しています、そして一方、影響する観測や実数値関数の範囲外でした

アーベル・ゲージ場のクアンタ（複数の量子）が壊れていない対称性から質量ゼロ（非荷量ボゾン）でなければなりません

フォトンは、それ故に無質量の実在を予想するでしょう、それから、電荷と整数スピンに関してゼロを推測させるでしょう

抽象代数学でアーベル群の順序が適用される２つの群の元におけるグループ演算の結果で左右されません（可換性の公理）

▢▢▢ フォトン ▢▢▢

指定される電磁相互作用の特有の形は、フォトンがスピン ± １を持つかもしれません、螺旋性が ±ħ であるかもしれません

ヘリシティ（螺旋性）の２つのスピン構成要素が円偏光の右巻き−左巻きの古典的概念（円偏光と直線偏光）に対応します

しかしながら、量子電磁力学によると、一時的な仮想光子は、また、非物理的な偏光状態について採用するかもしれません

光子が、また、周波数に左右されないスピン角運動量を運びました、 √２ ħ は、構成要素を運動の方向に沿って測定します

螺旋性は、 ±ħ でなければならず、右巻きと左巻きと呼ばれる２つの可能な円形の偏光状態（水平・垂直）に対応しました

▢▢▢ フォトン ▢▢▢

物理学で支配的な標準モデルは、フォトン（光子）が電弱相互作用におけるゲージボゾンの４つの一つとして見なされます

他の３つは、Ｗ＾＋，Ｗ＾−，Ｚ＾０を意味していました、弱い相互作用に責任があるけれども、フォトンと似ていません

したがって、ＷボゾンとＺボゾンは、メカニズムに起因する質量を持ちました、それがＳＵ（２）ゲージ対称性を破ります

物理学者は、大統一理論の仮説化の継続から４ゲージボゾンを量子色力学の８つのグルーオン・ゲージボゾンで繋げました

しかしながら、大統一理論の鍵となる予測が陽子崩壊（標準模型によると無限）のように実験を通して観察されていません

▢▢▢ フォトン ▢▢▢

フォトン（光子）は、質量ゼロです、そして、電荷を持ちません、それから、安定する２つの可能な偏光状態を持ちました

そして一方、正確な連続する３つのパラメーターで記述します、波動ベクトルの成分が波長 λ と伝播の方向を決定しました

電磁気学のゲージボソンであり、全ての他の量子数（フレーバー量子数、レプトン数、バリオン数など）に対してゼロです

光は、波として機能することもできました、ヤングの二重スリット実験によって明らかになります（波動と粒子の二重性）

また、１８０５年のヤングの実験が光学の研究に関する初期を通して光の粒子理論を敗北させることで非常に役立ちました

▢▢▢ フォトン ▢▢▢

光のマクスウェルの理論モデルは、光について１９００年の当時で完全に電場と磁場の振動として見ることを可能にします

しかしながら、それぞれの当時の観測が電磁放射の何かについて波のモデルを通して説明することを可能にしませんでした

光エネルギーは、Ｅ＝ｈν として記され、クアンタ（複数の量子）にパッケージングすることの可能なアイデアへ至ります

後の実験から明らかになり、光クアンタが、また、運動量を運びます、そして、このように粒子と見なすこともできました

そのとき、フォトン（光子）として知られる概念を生じます、それら自身の電場と磁場についてより深い理解に至りました

▢▢▢ フォトン ▢▢▢

ほとんどの物理学者は、１９２３年の当時の時代として量子化された光の理論に関する受け入れに対して消極的な意見です

代わりに水素原子のボーア・モデルとして物質だけが量子化されることを通して光子のふるまいについて説明を試みました

たとえ半古典モデルとしても唯一の第一近似であり、単純なシステムのため正確であり、そして、量子力学へ道案内します

水素原子のボーア・モデルは、原子価殻（原子価軌道）の原子モデルと比較して、比較的、水素原子の原始的モデルでした

理論から正確な量子力学による水素原子の第一次近似を導きます、しかし、廃止された科学理論と見なすことができました

▢▢▢ フォトン ▢▢▢

波動力学モデルで原子軌道は、原子の電子の一つや電子のペアにおける波のようなふるまいを記述している数学的関数です

原子軌道の関数が原子の原子核の周りで特定の領域の何かで原子の何かの電子を見つける確率を計算することもできました

原子軌道モデルの基本的ビルディング・ブロックであり、物質の電子の微視的挙動を可視化する現代のフレームワークです

原子軌道モデルで多電子原子の電子雲は、単純な水素様原子軌道の電子配置による構造に見えるかもしれません（近似値）

ドラム膜の振動モードの多数で水素原子の類似波動関数を示しました、モードが中央で腹を持つか持たないかもしれません

▢▢▢ フォトン ▢▢▢

ハイゼンベルクの思考実験は、頭の中による想像によって高分解能ガンマ線顕微鏡を通して電子を見つけることを試みます

その結果として入ってくるガンマ線が電子顕微鏡の開口角 θ で電子によって散乱してしまいました（仮想入射と仮想散乱）

古典光学は、電子の位置が不確実性 Δｘだけで解けることを示します、そして、入射光の開口角 θ と波長 λ で左右されます

量子力学の鍵は、ハイゼンベルグの不確定性原理でした、粒子の位置と運動の同時に起きる測定について禁止されています

驚くことに電荷の不確定性原理で物質粒子が光の量子化と更に光子のエネルギー・運動量の周波数依存性を必要としました

▢▢▢ フォトン ▢▢▢

誘導放出は、自身のクローンであるフォトンのそれらであり、アインシュタインによる動態解析を通して予言されています

そして、レーザーの開発につながりました、アインシュタインの派生物が更に光を量子として扱い更なる発展を触発します

光量子の開発は、量子力学の統計的解釈に案内しました、量子統計力学で量子力学体系の統計的アンサンブルを研究します

射出レーザ光（電磁波の増幅のコヒーレント光）が空間的・時間的なコヒーレンス（可干渉性）の高い程度で注目されます

統計的アンサンブルが負ではない、自己共役の量子系によるヒルベルト空間のトレース１のトレース・クラス演算子でした

▢▢▢ フォトン ▢▢▢

異なる電磁力のモード （＋と−） は、独立している単純な調和振動子として運動を解析的手法で解くことを可能にします

定点を中心に振動する系の調和振動子であり、フォトンが電磁力のモードでエネルギーＥ＝ｈν のユニットに対応しました

量子場理論で事象の確率は、出来事が出現することのできた全ての可能な方法の確率振幅を合計することから計算されます

確率振幅は、複素数でした、そして、全ての振幅によるモジュラス（係数）の二乗（正方形）で確率や確率密度を表します

物理的意味として波動関数の確率振幅の主な用途がボルンの初めの提案と量子力学のコペンハーゲン解釈を結び付けました

▢▢▢ フォトン ▢▢▢

量子力学でＢＫＳ理論は、入射電磁波に基づく仮想発振器を使用して原子のふるまい（挙動）をモデル化するアイデアです

完全な物理学よりもプログラムでした、強くハイゼンベルクとクラマース（二重性や縮退定理）の数学的探求を触発します

おそらく、現在の量子力学の以前として古い量子論に基づく物質と電磁放射の相互作用の理解に対する最終的な試みでした

量子現象が古典的に記述可能な方法として挙動（ふるまい）に基づく量子制限（定量的方法）を課すことで取り扱われます

ＢＫＳ理論は、１９２４年で現在の量子力学の前方をもたらすけれども、電磁場を記述する古典的な波の説明に留めました

▢▢▢ フォトン ▢▢▢

理論物理学で運動量とエネルギーは、「最も刺激的な元素」として必ずしも各々の相互作用によって保存されないでしょう

しかしながら、唯一、全体を通して保存されます、したがって、統計的に実験と矛盾する結果について直ぐに示されました

ＢＫＳ理論の最初のアイデアがスレーターによる起源であり、ボーアとクラマースへ提案します（動径節・球面節の不在）

コペンハーゲンの滞在を通して開発された原子の放射線の放出と吸収の理論における元素（スレーター軌道）から続きます

スレーターの主要な目的は、放射の２つの相反するモデル（波動と粒子のモデル）を調整するためであるように見えました

▢▢▢ フォトン ▢▢▢

物理学でライマン−ヴェルナー・フォトンは、エネルギー範囲の１１．２〜１３．６ｅＶに対応するエネルギーを持ちます

紫外線（ＵＶ）光子であり、このエネルギー範囲を通して水素分子Ｈ＿２のライマンとヴェルナーの吸収帯を発見しました

フォトンは、周波数でライマン帯やヴェルナー帯のラインの一つを通して同一の空間を占め、Ｈ＿２によって吸収されます

電子励起状態に分子を置きました、放射崩壊が解離で生じ、分子の連続する振動に現れる約１５％の崩壊で急に発生します

光解離の過程は、励起と崩壊の二段階の反応を通して現れ、水素分子が星間物質に破壊される主なメカニズムの一つでした

▢▢▢ フォトン ▢▢▢

物理学で磁気フォトンは、Ｃパリティー状態の偶数と奇数の混合と見られる仮想粒子であり、粒子と反粒子が同じ粒子です

通常の光子と似ていません、レプトンとカップルではありません、磁気単極子を含む電磁気学の特定の拡張で仮定しました

大統一理論で磁気単極子を予想します、しかし、例えば、磁石は、磁気双極子として幾つに分けても両端で極を持ちました

現在のところ、実験的証拠で全ての量子荷量（付加的な量子数）の符号を変化させるような粒子の存在を発見していません

磁気フォトンがサラムによって１９６６年で考案されます、磁気単極子とＣ対称性の違反における２つの光子の理論でした

▢▢▢ フォトン ▢▢▢

理論物理学でグラビフォトンは、超重力理論の架空の粒子であり、計量テンソル（重力場）の励起として浮かび上がります

カルツァ−クライン理論（五次元理論）によって記述されるとして４次元よりも高い次元（５次元）を通して出現しました

しかし、物理的性質が（ずっしり重い）フォトンに似ています、時々、第五の力と呼ばれる「ベクトル力」を誘導しました

電磁ポテンシャルＡ＿μ は、計量テンソルｇ＿μ ５の余分な成分から出現します、５が足した計量テンソルの次元でしょう

グラビフォトンは、通常、重力理論にまで拡張した超対称性で光子のようにふるまうグラビトンの超対称パートナーでした

▢▢▢ フォトン ▢▢▢

生物物理学でバイオフォトンは、生物学的システムによって由来すると考えられた放射光の光子（フォトン）に言及します

そして、バイオフォトンが生きている生体細胞の一般的に弱い電磁放射の部分として生物学的プローブから検出されました

超微弱な光子放出、低レベルの生物化学発光、超微弱な生物発光、暗い生物発光、それから、他の類似する言及と同義です

バイオフォトニクスは、生物システムを通して、そして、その範囲内の相互作用として光子の研究と応用を探し求めました

バイオフォトンとその研究が生物現象で光を生成・放射するバイオルミネセンス（生物発光）と混同すべきではありません

▢▢▢ フォトン ▢▢▢

バイオフォトンの研究の話題は、より一般的に生命システムの物理学や物理化学と関連科学の基本的な質問に属しています

例えば、生物機能の制御、細胞の増殖分化、遅延発光のつながり、生体組織内の超分子プロセスのスペクトル放射、その他

典型的に表面積のｃｍ＾２／ｓで少しから数百まで可視・紫外スペクトルの範囲でバイオフォトンの大きさを検出しました

公然と目に見えるよりも遥かに弱い放射光を通して発見されます、そして、通常の生物発光によって調査される現象でした

しかし、熱や黒体放射よりも強く検出します、いわゆる、黒体（入射する電磁波を吸収して熱を放射）が明白に示しました

▢▢▢ フォトン ▢▢▢

高エネルギー物理学でメディピックスは、国際的共同研究から開発された光子カウント・ピクセル検出器のファミリーです

欧州原子核研究機構（ＣＥＲＮ）で主催されました、加速器による高エネルギー粒子の衝突反応を検出器で詳しく調べます

検出器がハイブリッド検出器であり、半導体センサー層でエレクトロニクス・レイヤーに結合していることを意味しました

相補型金属酸化膜半導体（ＣＭＯＳ）は、異なる金属酸化膜半導体電界効果トランジスタの相補的な配置のゲート構造です

入射した放射線は、センサー層で電子雲／正孔雲を作り、電荷が収集され、バンプ結合からＣＭＯＳ電子層で処理しました

▢▢▢ フォトン ▢▢▢

超対称性理論でフォティーノは、超対称性によって予測されているフォトンの超対称パートナーの仮説的な亜原子粒子です

フェルミ粒子のＷＩＭＰ（弱い力のように相互作用する重い粒子）であるゲージーノの例であり、これまで発見されません

けれども、宇宙で最も軽く安定した粒子の候補の１つでした、超高エネルギー宇宙線の源による生産を提案されるでしょう

フォティーノがレプトン数０、バリオン数０、スピン１／２を持ち、−１のＲパリティで暗黒物質の可能な候補の１つです

超対称パートナーのニュートラリーノであるためにＺボソン（ジーノ）と中性ヒッグス粒子（ヒグシーノ）で混合しました

▢▢▢ フォティーノ ▢▢▢

超対称性理論でニュートラリーノは、仮想粒子である電気的中性のフェルミオンです、最も軽く典型的に安定していました

４つのニュートラリーノを（最も軽い） N͂＾０＿１， N͂＾０＿２， N͂＾０＿３， N͂＾０＿４（最も重い）として記述します

超対称モデルで全ての標準モデル粒子が１／２の違いを有するスピンの量子数を除いて同じ量子数のパートナー粒子でした

同じ量子数のフォトン（フォティーノ）、Ｚボソン（ジーノ）、中性ヒッグス粒子（ヒグシーノ）の超対称パートナーです

４つで最も軽いニュートラリーノを最も軽い超対称粒子（ＬＳＰ）に変えました、他の粒子も役割を果たすかもしれません

▢▢▢ ボーズ粒子 ▢▢▢

素粒子物理学でヒッグス・ボゾン（ヒッグス粒子）は、非ゼロ質量の獲得を可能にする標準モデルにおける仮説的粒子です

存在することが理論的な理由のため予測され、そして、大型ハドロン衝突型加速器の実験を通して検出したかもしれません

ヒッグス粒子の主な説明は、実在する場（フィールド）の言及であり、どこでも非ゼロの強さを持ちました（スカラー場）

電弱相互作用のヒッグス場がＳＵ（２）＿Ｌ × Ｕ（１）＿Ｙによる φ ＝（φ＿１　φ＿２）の形を通して表現されています

その粒子は、ヒッグス場で相互作用するとき、質量を獲得しました（電弱対称性を破り非ゼロの真空期待値を手に入れる）

▢▢▢ ヒッグス・ボゾン ▢▢▢

素粒子物理学でゲージ理論は、究極の理論（大統一理論）を構築するために非常に魅力のある潜在的なフレームワークです

ゴールドストーンの定理（自発的対称性の破れ）が数学に隠れたボーダーライン（境界線）の例について気付いていません

ヒッグス機構は、ゲージ不変性を引き裂いて分割することなく、一定の条件で壊れる対称性が理論的に可能かもしれません

標準モデルでヒッグス場は、「２つの中性の一つ」と「２つの荷量構成要素場」の４つのコンポーネントから成るでしょう

ゴールドストーン・ボゾンが中性場の一つと荷量構成要素の両方の縦方向第三偏光成分（Ｚ＾０，Ｗ＾＋，Ｗ＾−）でした

▢▢▢ ヒッグス・ボゾン ▢▢▢

マッチング粒子は、ゲージ理論が真実ならば、ヒッグス場で可能な限り最も小さな励起か存在を検出しなければなりません

ゲージ理論に対する決定的なテストの方法の提供であり、それから、結果として素粒子物理学における長い探索の標的です

１９６４年で３つのチームは、「局所ゲージ理論」で生じる質量の方法を説明した異なるアプローチのことを申し出ました

Ｒ・ブロ、Ｆ・エングレルト、Ｐ・ヒッグス、Ｃ・Ｒ・ハーゲン、Ｇ・Ｓ・グラーリニク、Ｔ・Ｗ・Ｂ・キブルが記します

それぞれの論文は、ユニークであり、そして、ゲージ粒子で生じた質量を表している方法の異なるアプローチを示しました

▢▢▢ ヒッグス・ボゾン ▢▢▢

ヒッグス粒子は、非ゼロ質量を可能にする粒子を示唆したメカニズムを１９６４年に提案したヒッグスから名付けられます

その年によって素粒子の「質量の起源」について説明している電弱理論における対称性の破れの理論として提出されました

ヒッグスによって提唱された理論の基礎となる元がノーベル賞受賞者の南部陽一郎（対称性の自発的な破れ）に由来します

その人は、凝縮物質の超伝導で発生することの知られていた事象に基づいて自発的対称性の破れとして理論を提案しました

けれども、その理論が質量のない粒子の予測です（ゴールドストーンの定理）、ヒッグス機構で物理的に現れませんでした

▢▢▢ ヒッグス・ボゾン ▢▢▢

ゴールドストーンの定理は、自発的に壊れている連続対称性（対称性の自発的な破れ）について包括的な方法から調べます

すなわち、荷量が保存されていました、けれども、基底状態（真空）は、対応する荷量の行動によって不変ではありません

したがって、必然的に新しい質量ゼロの存在は、スカラー粒子が可能な励起のスペクトル（連続体）によって出現しました

しかし、壊れている対称性の各ジェネレーターに対する一つのスカラー粒子です、すなわち、基底状態を保存していません

定理は、幾つかの理論の範囲内で連続対称性へ関連している明らかな多くの解法の提供について除外するため現れ出ました

▢▢▢ ヒッグス・ボゾン ▢▢▢

ヒッグス・ボゾンとヒッグス機構は、自発的対称性の破れのプロセスによって非ゼロの質量を獲得することを可能にします

ゲージボソン（ゲージ相互作用を媒介するスピン０のスカラー粒子とスピン１のベクトル粒子）として手段を提供しました

ヒッグス・メカニズムが電弱理論の鍵となる重要な要素です、そのとき、素粒子物理学の標準モデルの部分を形作りました

そのような大統一理論として多くのモデルの部分を構成します、それから、大統一理論を越えて進むことを可能にしました

ずっしり重い粒子を明示的に（陽関数表示で）予測する唯一の１つです、そのとき、理論的性質から幾つかを同定しました

▢▢▢ ヒッグス・ボゾン ▢▢▢

ヒッグス粒子は、ボソンです、同じ量子状態にあり、同じ場所で実在するために複数の同一粒子を可能にするタイプでした

けれども、スピン、色荷、電荷を持ちません、また、ヒッグス粒子が非常に不安定であり、ほぼ直ぐ他の粒子へ崩壊します

現在のところ、標準モデルの幾つかの拡張された理論は、ヒッグス・ボソンの複数の種類に関する実在を予測していました

ヒッグス機構が現在の物理学理論に影響することなく幾つかの粒子の「対称性の破れ」から質量を獲得する方法を示します

標準模型でヒッグス粒子は、ほとんど常に電弱対称性の破れで言及され、幾つかのゲージボソンの質量に責任がありました

▢▢▢ ヒッグス・ボゾン ▢▢▢

素粒子物理学でヒッグシーノH͂ は、超対称性理論の方法から予測されるヒッグス・ボゾンの仮説上の超対称パートナーです

標準モデルのゲージ対称性の下で超電荷の半分として持たれる弱いアイソダブレット（対の片方）について述べていました

※超電荷は、強い力に関係するＳＵ（３）モデルの量子数です、弱アイソスピンＳＵ（２）が弱い力の粒子の量子数でした

ヒッグシーノは、ディラック・フェルミオンであり、それ自身の反粒子ではなく、 ディラック方程式からモデル化されます

おそらく、ニュートリノを除く標準モデルの全てのフェルミオンについてディラック・フェルミオンとして予想されました

▢▢▢ ヒッグシーノ ▢▢▢

ヒッグシーノは、電弱対称性の破れの後に続きニュートラリーノを称する中性のマヨラナ・フェルミオンのペアになります

それから、荷量ディラック・フェルミオン（相対論的フェルミ粒子）がチャージーノ（プラスとマイナス）と呼ばれました

これらの状態は、ニュートラリーノ（フォティーノとジーノ）とチャージーノ（荷量ウィーノの＋と−）で混合しています

最終的にゲージ対称性から４ニュートラリーノと２チャージーノ（各々のプラスとマイナス）を予測する粒子の形成でした

ヒッグシーノやビーノとウィーノのような線形結合（混合状態）が最軽量超対称性粒子を作ります、暗黒物質の候補でした

▢▢▢ SUBATOMIC PARTICLE ▢▢▢

素粒子物理学で仮説的粒子は、一つの可能な解（ソリューション）であるとして情報を運ぶため推測に基づいて提供します

したがって、仮説上の素粒子が標準モデルによって記述されないかもしれない粒子であり、可能な他の解釈かもしれません

物理的特性に対して提案される説明でした、そして、科学的仮説であるため科学的方法によってテストすることもできます

点粒子は、粒子の理想化で良く使用されました、しかしながら、決定的な特徴の空間の存在を欠き、本当に時間の通りです

非粒子物理学が思索的理論であり、コンポーネントでスケール不変のため粒子の観点から説明できない物質を推測しました

▢▢▢ 仮説的粒子 ▢▢▢

素粒子物理学で仮説的粒子は、推測に基づいて物質の構成単位として見なされた一つの可能な解釈の情報について運びます

仮説的粒子がエキゾチックな物理的性質を有しました、そして、実験を通して、まだ、出合いのない粒子として知られます

例えば、超対称性理論は、多くの粒子の存在を予測しました、しかし、いずれも、２０１１年として実験的に確認しません

理論物理学でプリマコフ効果が複合粒子と相互作用する高エネルギー光子による中性擬スカラー粒子の共振生産の言及です

２つの光子に粒子の崩壊する逆プロセスとして見ることも可能であり、そのように、幾つかの仮説的粒子の生成機構でした

▢▢▢ 仮説的粒子 ▢▢▢

量子場理論で磁気単極子は、孤立した唯一つの磁極を有する粒子であり、存在が素粒子物理学から予言された仮想粒子です

マクスウエルの方程式の容易な改変からも予測できました、磁気単極子は、より技術的に正味の「磁荷」を有するでしょう

そして一方、実際、宇宙の全てに存在している磁気単極子に関して決定的な実験証拠が、まだ、現在、発見されていません

モノポールは、空間の位相欠陥です、効果的な（非絶縁）磁気単極子の準粒子が幾つかの凝縮物質システムに存在しました

けれども、磁石から磁気単極子を作ることは、不可能です、磁石を半分にするならば、その半分でＮ極とＳ極が現れました

▢▢▢ 仮説的粒子 ▢▢▢

より最近の大統一理論（クォークとレプトンの異なる同じ状態）は、理論の新たなクラスが実在する磁気単極子の示唆です

量子場理論とゲージ理論の成功は、１９７０年代初期に電弱理論の発展から強い核力の数学を単一の理論まで動かしました

２つ以上の様々な大統一理論のほとんどが、実際、磁荷（スピン構造で理解される）のモノポール粒子の存在を提案します

しかしながら、初期のモデルは、単極子の巨大な密度について予測しました、現在、「モノポール問題」と呼ばれています

宇宙インフレーションの具体的な発見は、初期宇宙が非常に高温ならば、重く安定した磁気単極子の多数を生成できました

▢▢▢ 仮説的粒子 ▢▢▢

ゼロ電荷を持つダイオンは、通常、磁気単極子と呼ばれ、多くの大統一理論で磁気単極子とダイオンの両方が予測されます

電気と磁気の両方の電荷を有する４次元理論の仮説的粒子でした、クォークの現象学的な代替案として最初に提案されます

ダイオンは、安定しているでしょう、初期宇宙の条件や対称性の破れの外で寒くなる行動として存在が期待されていました

本来のディラック理論によると、シナリオとしてダイオンは、宇宙の特定の領域における真空の設定に起因して発生します

保存状態のためではなく、安定する状態のため保持しました、なぜなら、可能な崩壊へ全く単純な位相的状態がありません

▢▢▢ 仮説的粒子 ▢▢▢

量子場でダイオンは、その許された電荷（スピン構造で理解される）がディラックの量子化条件によって制限されています

ディラック場のような状態は、特に磁荷が整数でなければならず、その電荷で全てモジュロ１と等しくなければなりません

そして一方、ウィッテン効果は、ｅθ ／２ π 荷量のダイオンを通してＥ・ウィッテンによって１９７９年で実証されました

ダイオンの全ての電荷が、したがって、それらの磁荷と理論のシータ角度の積からモジュロ 1 に等しくなければなりません

特にダイオンに関する大統一理論の何かでＣＰ対称性を保持するならば、全てのダイオンの電荷で整数としてあるでしょう

▢▢▢ 仮説的粒子 ▢▢▢

数学でゲージ場は、時空のＧ束の原理上の接続として定義され、ゲージ群のＧとして別々の束の各ファイバーに作用します

量子化された電荷のＵ（１）ゲージ群でグループが半径２π ／ｅの円でした、Ｕ（１）ゲージ群がコンパクトと呼ばれます

一貫性のあるホログラフィック理論は、ストリング理論の知られている唯一の例として有限質量単極子が常に存在しました

実際にディラック単極子の解は、点（ディラック弦の溶けた特異部分）で終了するライン・ソレノイドの無限小の説明です

ディラック・ストリングの向き合う磁荷の単極子と反単極子のリンクでした、しかし、無限に消灯するバージョンでしょう

▢▢▢ 仮説的粒子 ▢▢▢

現代量子論で決定的な発展の一つは、相対論的量子電磁気学の開発に寄与した「ディラックの海」のような理論モデルです

ディラックの量子化条件が電荷について自明であることを要件しました（電荷量子化：基本電荷の整数倍を意味する原理）

荷量は、一定の単位で量子化されなければなりません、結び合わせた半無限ラインがディラックのストリングと呼ばれます

ディラックのストリングが単に「座標グラフ」を通して使用されるでしょう、したがって、非物理的でなければなりません

電荷の存在は、架空の磁気単極子の磁荷を必ず伴い、実在するならば、素電荷の反比例単位で量子化する必要がありました

▢▢▢ 仮説的粒子 ▢▢▢

物理法則の現在の理解は、具体的に∇・Ｂ＝０の法則として（変化しない）Ｂに関する単極子の実在について禁じています

けれども、そのようなＢに関する単極子を禁じる制限が磁気的Ｈ場に適用されず、そのとき、巨視的に定義されるでしょう

全ての既知の粒子は、ゼロ磁場の電荷を持ち、分数化現象によって準粒子へ案内することが可能であり、Ｈの単極子でした

超低温に冷却したスピンアイス素材の磁気モーメントは、ディラックのストリングのような管状に織り込んだ束へ揃えます

この磁場が各チューブの端部に形成する欠けた点でモノポールのように見える「非閉込め磁気単極子」の強力な証拠でした

▢▢▢ 仮説的粒子 ▢▢▢

理論物理学でタキオン場（単にタキオン）は、システムの不安定さを表現していた「虚数質量」を有する量子場の言及です

特殊相対性理論でタキオンが空間的な四元運動量と「虚数の固有時間」を持つ仮説的粒子であり、超光速で移動可能でした

タキオンによって想定される二乗質量は、負であるため、したがって、正式に虚数質量を表していたことを意味しています

けれども、一般的な規則の特別な事例でした、また、不安定な巨大粒子が正式に複雑な質量を有していることを記述します

場の量子論の枠組みでタキオン場は、実部が普通の感覚による質量であり、そして、虚部の自然な単位である減衰率でした

▢▢▢ 仮説的粒子 ▢▢▢

ストリング理論でタキオン凝縮は、システムが自発的に粒子を製造することからエネルギーを低くすることを可能にします

最終的結果が粒子の「凝縮」であり、システムの体積を一杯にしました、タキオン凝縮は、密接に二次相転移へ関連します

しかし、タキオンの虚数質量の概念は、厄介な事態です、何かが本当に量子化されるスカラー場（色相による強度）でした

因果関係の維持は、場が分かれる演算子であり、タキオン量子場のために取り替えるか取り替えない空間のポイントでした

タキオン凝縮は、システムの体積を満たすことであり、したがって、情報は、まだ光よりも速く伝播することができません

▢▢▢ 仮説的粒子 ▢▢▢

１９９０年代後半でＡ・センは、タキオンがＤブレーンに取り付けられたオープン・ストリングで運ばれる憶測を持ちます

Ｄブレーンは、ストリング理論で特殊な条件下に存在したブレーン（膜）であり、弦を含む広がりを持つ物理的対象でした

完全な消滅に関するＤブレーンの不安定性の反映であり、タキオンに運ばれた全エネルギーがストリング場で計算されます

オープン・ストリングは、Ｄブレーンの全エネルギーと一致しました、また、他の全てのテストも同様に予想を確認します

タキオニック量子場が２０００年代で活動的になるけれども、空間的に離れた地点の場の演算子は、まだ、交換されました

▢▢▢ 仮説的粒子 ▢▢▢

非常に小さなインパルス（衝撃）は、常に量子揺らぎが原因で起こる場合があるかもしれません、零値の場が局所最大です

振幅は、指数関数的に極小へ向かって増大しました、そして、転がり落ちるように０の値を持つ場まで案内されるでしょう

丘の頂にあるボールのポテンシャル・エネルギーの局所最小よりも、一旦、タキオン場がポテンシャルの最小値に至ります

※例えば、確率論で同じ誕生日のペアの確率は、３６６日で１００％であるけれども、９９％の確率を５７人で達しました

クアンタが多くの何かのタキオンではなく、しかし、むしろ、ヒッグス・ボゾンのような「正の質量二乗」を持つでしょう

▢▢▢ 仮説的粒子 ▢▢▢

仮説的粒子のタキオンは、常に光よりも速く動く仮想的粒子であり、タキオン凝縮が素粒子物理学のプロセスに言及します

フェインバーグは、タキオンの粒子について「負の二乗質量を有する量子場のクアンタ」かもしれないことを提案しました

このようなタキオニック量子場が光の伝播する速度よりも早くあることを許されると信じていました（超光速で移動する）

しかし、フェインバーグ・モデルは、間もなく、スーパールミナール（超内腔速度）のため許されない事実で現実化します

それから、超光速である代わりに、そのような虚数質量がタキオン凝縮と呼ばれているプロセスのため不安定になりました

▢▢▢ 仮説的粒子 ▢▢▢

「タキオン」は、１９６７年の論文でファインバーグによって造り出されます、「虚数質量を持つ量子場」を研究しました

タキオン粒子が実在として扱われるならば、現在の広く受け入れられる概念によるとシステム（系）の不安定と見なします

本当にシステムの手段である「虚数質量」（負数の平方根）は、不安定であり、数学的解が指数関数的に成長するでしょう

しかしながら、スーパールミナール（超内腔速度）の話ではありません、超光速による因果関係の無い違反ではありません

タキオン凝縮は、物理的タキオン（超光速で運動する）が存在しない安定した状態まで宇宙の物理システムを駆動しました

▢▢▢ 素粒子物理学 ▢▢▢

素粒子物理学で強い力（強い相互作用）は、自然界の基本相互作用の一つであり、原子核内やハドロン間で力を媒介します

強い力が局所対称群に基づく非可換ゲージ理論の量子色力学で記されました、強い相互作用は、２つの領域で観測されます

より小さなスケールでハドロン粒子を形成するため共にクォークを保持している力（グルーオンによって運ばれる）でした

より大きなスケールで原子の核を形成した陽子と中性子を一緒に結合する力（核子）のアイソスピン０の極性化タイプです

強い相互作用は、グルーオン（クォーク、反クォーク、他のグルーオンに作用する）によって媒介されると考えられました

▢▢▢ 素粒子物理学 ▢▢▢

物理学で弱い力（弱い相互作用）は、弱い核力として知られ、素粒子の放射性崩壊に関係する自然界の４つの力の一つです

星で水素の核融合として知られるプロセスを開始しました、弱い力が全てのフェルミ粒子（半整数のスピン）に影響します

ＺボソンとＷボソンの粒子は、陽子や中性子よりも遥かに重く、その重さが弱い相互作用の非常に短い範囲を説明しました

強い相互作用や電磁相互作用に合致しない幾つかの順位の規模で現れます、典型的な電界強度のため弱い力と呼ばれました

弱い力と電磁力は、電弱力に統一されます、単一の力の２つの側面であり、量子色力学と量子電磁力学のアナロジーでした

▢▢▢ 素粒子物理学 ▢▢▢

基本相互作用の一つである電磁力は、電気的に荷電粒子の間で生じる力であり、電磁理論で電磁場を使用して説明されます

実際、電磁気力が重力を除いて日常生活で遭遇した全ての現象に責任のある正電荷（＋）と負電荷（−）の相互作用でした

物質は、個々の分子の間で分子間力の結果であり、力の密度が体積のような質量に対する重力加速度のような電荷でしょう

電磁力は、電場と磁場として現れます、しかし、両方の場が電磁気学の単に異なる側面であり、本質的に関連していました

変化する電場は、磁界を発生させ、それから、逆に変化した磁場が電場を発生させます、この効果を電磁誘導と呼びました

▢▢▢ 参照 ▢▢▢
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